Tezliklarni qo'shishning relativistik qonuni: ta'rifi, xususiyatlari va formulasi. Tezliklarni qo'shish qoidasi Jismning o'zgarmas sanoq sistemasiga nisbatan tezligi

Kinematika - bu oson!

Qonun bayonoti:

Buxovtsevning 10-sinf darsligidagi kabi:

Agar tanasi mos yozuvlar tizimiga nisbatan harakat qiladi K 1 tezlik bilan V 1,
va mos yozuvlar tizimining o'zi K 1 boshqa mos yozuvlar ramkasiga nisbatan harakat qiladi K 2 tezlik bilan V,
keyin tezlik tanasi (V 2) ikkinchi mos yozuvlar tizimiga nisbatan K 2
vektorlarning geometrik yig'indisiga teng V 1 Va V.

Keling, ma'noni o'zgartirmasdan so'zni soddalashtiramiz:

Ruxsat etilgan mos yozuvlar tizimiga nisbatan tananing tezligi harakatlanuvchi mos yozuvlar tizimiga nisbatan tananing tezligining vektor yig'indisiga va harakatlanuvchi mos yozuvlar tizimiga nisbatan harakatlanuvchi mos yozuvlar tizimining tezligiga teng.

Ikkinchi formulani eslab qolish osonroq, qaysi birini ishlatishni o'zingiz hal qilasiz!

har doim qaerda
K 2- belgilangan ma'lumot doirasi
V 2- tezlik tanasi qat'iy ma'lumot tizimiga nisbatan ( K 2)

K 1- harakatlanuvchi mos yozuvlar tizimi
V 1- tezlik tanasi harakatlanuvchi mos yozuvlar ramkasiga nisbatan ( K 1)

V- harakatlanuvchi mos yozuvlar ramkasining tezligi ( K 1) qat'iy ma'lumot tizimiga nisbatan ( K 2)

Tezliklarni qo`shish qonuni masalasini yechish algoritmi

1. Aniqlash tanasi- odatda bu muammoda tezligi so'raladigan tanadir.
2. Statsionar mos yozuvlar tizimini (yo'l, qirg'oq) va harakatlanuvchi mos yozuvlar tizimini (odatda ikkinchi harakatlanuvchi tanani) tanlang.

P.S. Muammo sharoitida jismlarning tezligi odatda qat'iy ma'lumot tizimiga (masalan, yo'l yoki qirg'oq) nisbatan beriladi.

3. Tezlik belgilarini kiriting ( V 1, V 2, V).
4. Koordinata o‘qini ko‘rsatuvchi chizma tuzing OH va tezlik vektorlari.
Yaxshisi, agar OH tanlangan tezlik vektori yo'nalishi bo'yicha mos keladi tanasi.
5. Tezliklarni vektor ko`rinishda qo`shish qonuni formulasini yozing.
6. Formuladan kerakli tezlikni vektor shaklida ifodalang.
7. Kerakli tezlikni proyeksiyalarda ifodalang.
8. Chizmadan proyeksiya belgilarini aniqlang.
9. Proyeksiyalarda hisoblash.
10. Javobingizda proyeksiyadan modulga o'tishni unutmang.

Tezliklarni qo'shish qonuni bo'yicha eng oddiy masalani yechish misoli

Vazifa

Ikki mashina katta yo'l bo'ylab bir xilda bir-biriga qarab harakatlanmoqda. Ularning tezlik modullari 10 m/s va 20 m/s.
Birinchi mashinaning ikkinchisiga nisbatan tezligini aniqlang.

Yechim:

Yana bir marta! Agar siz formulaga berilgan tushuntirishlarni diqqat bilan o'qib chiqsangiz, har qanday muammoni hal qilish "avtomatik ravishda" ketadi!

1. Muammo birinchi mashinaning tezligi haqida so'raydi - bu degani tanasi- birinchi mashina.
2. Muammoning shartlariga ko'ra, tanlang:
K 1- harakatlanuvchi mos yozuvlar tizimi ikkinchi mashinaga ulangan
K 2- qo'zg'almas mos yozuvlar ramkasi yo'lga ulangan

3. Tezlik belgilarini kiriting:
V 1- tezlik tanasi(birinchi mashina) harakatlanuvchi mos yozuvlar tizimiga nisbatan (ikkinchi mashina) - toping!
V 2- tezlik tanasi(birinchi avtomobil) statsionar mos yozuvlar tizimiga (yo'lga) nisbatan - 10m / s berilgan
V- harakatlanuvchi mos yozuvlar tizimining (ikkinchi avtomobil) statsionar mos yozuvlar tizimiga (yo'lga) nisbatan tezligi - 20 ikkita tenglama berilgan: m/s

Endi muammoda biz aniqlashimiz kerakligi aniq V 1.
4. Biz rasm chizamiz va formulani yozamiz:

5. algoritm bo'yicha yana.....

Hammasi, hamma dam oladi!)))

P.S. Agar harakat to'g'ri chiziqda emas, balki tekislikda sodir bo'lsa, u holda vektor formulasini proyeksiyaga o'tkazishda OY o'qiga nisbatan proyeksiyalarda boshqa tenglama qo'shiladi, u holda ikkita tenglama tizimini yechamiz:
V 2x = V 1x + V x
V 2y = V 1y + V y

Tezlik tana harakatining miqdoriy xarakteristikasidir.

o'rtacha tezlik nuqtaning siljishi vektorining ushbu siljish sodir bo'lgan Dt vaqt davriga nisbatiga teng fizik miqdor. O'rtacha tezlik vektorining yo'nalishi siljish vektorining yo'nalishiga to'g'ri keladi. O'rtacha tezlik quyidagi formula bo'yicha aniqlanadi:

Bir zumda tezlik, ya'ni vaqtning ma'lum bir momentidagi tezlik o'rtacha tezlik Dt vaqt oralig'ida cheksiz pasayish tendentsiyasiga moyil bo'lgan chegaraga teng fizik miqdordir:

Boshqacha qilib aytadigan bo'lsak, vaqtning ma'lum bir momentidagi oniy tezlik - bu juda kichik harakatning ushbu harakat sodir bo'lgan juda qisqa vaqt davriga nisbati.

Bir lahzali tezlik vektori tangensial ravishda tananing traektoriyasiga yo'naltiriladi (1.6-rasm).

Guruch. 1.6. Bir lahzali tezlik vektori.

SI tizimida tezlik sekundiga metrlarda o'lchanadi, ya'ni tezlik birligi deb jism bir soniyada bir metr masofani bosib o'tgan shunday bir tekis to'g'ri chiziqli harakat tezligi hisoblanadi. Tezlik birligi bilan ko'rsatilgan Xonim. Tezlik ko'pincha boshqa birliklarda o'lchanadi. Masalan, avtomobil, poyezd va hokazo tezligini o'lchashda. Odatda ishlatiladigan birlik soatiga kilometr:

1 km/soat = 1000 m / 3600 s = 1 m / 3,6 s yoki 1 m/s = 3600 km / 1000 s = 3,6 km/soat

Tezlikni qo'shish

Turli xil mos yozuvlar tizimlarida tana harakatining tezligi klassik bilan bog'langan tezliklarni qo'shish qonuni.

Tana tezligi nisbatan qat'iy ma'lumot doirasi dagi tananing tezligi yig'indisiga teng harakatlanuvchi mos yozuvlar tizimi va statsionarga nisbatan eng mobil mos yozuvlar tizimi.

Masalan, yo'lovchi poezdi temir yo'l bo'ylab 60 km/soat tezlikda harakatlanadi. Bir kishi bu poyezdning vagoni bo‘ylab 5 km/soat tezlikda ketmoqda. Agar biz temir yo'lni statsionar deb hisoblasak va uni mos yozuvlar tizimi sifatida oladigan bo'lsak, u holda odamning mos yozuvlar tizimiga nisbatan tezligi (ya'ni temir yo'lga nisbatan) poezd va odam tezligining qo'shilishi bilan teng bo'ladi. anavi

Agar odam poyezd bilan bir yo‘nalishda ketayotgan bo‘lsa 60 + 5 = 65, agar odam va poyezd turli yo‘nalishlarda harakatlansa 60 – 5 = 55.

Biroq, bu faqat odam va poezd bir xil chiziq bo'ylab harakatlansa, to'g'ri bo'ladi. Agar biror kishi burchak ostida harakat qilsa, u tezlik ekanligini eslab, bu burchakni hisobga olishi kerak bo'ladi vektor miqdori.

Keling, yuqorida tavsiflangan misolni batafsilroq ko'rib chiqaylik - tafsilotlar va rasmlar bilan.

Shunday qilib, bizning holatimizda temir yo'l qat'iy ma'lumot doirasi. Ushbu yo'l bo'ylab harakatlanadigan poezd harakatlanuvchi mos yozuvlar ramkasi. Odam ketayotgan vagon poezdning bir qismidir.

Odamning aravaga nisbatan tezligi (harakatlanuvchi mos yozuvlar tizimiga nisbatan) 5 km/soat. Uni H harfi bilan belgilaymiz.

Poezdning (va shuning uchun vagonning) qat'iy ma'lumot tizimiga (ya'ni temir yo'lga nisbatan) tezligi 60 km / soat. Uni B harfi bilan belgilaymiz.Boshqacha qilib aytganda, poyezdning tezligi harakatlanuvchi sanoq sistemasiga nisbatan harakatlanuvchi sanoq sistemasining tezligidir.

Temir yo'lga nisbatan odamning tezligi (sobit ma'lumot tizimiga nisbatan) biz uchun hali ham noma'lum. Keling, uni harf bilan belgilaymiz.

Keling, XOY koordinata tizimini qo'zg'almas mos yozuvlar tizimi (1.7-rasm), X P O P Y P koordinata tizimini harakatlanuvchi mos yozuvlar tizimi bilan bog'laymiz (shuningdek, bo'limga qarang). Keling, odamning tezligini qat'iy ma'lumot tizimiga, ya'ni temir yo'lga nisbatan topishga harakat qilaylik.

Qisqa vaqt ichida quyidagi hodisalar ro'y beradi:

Keyin, bu vaqt oralig'ida, odamning temir yo'lga nisbatan harakati:

Bu siljishlarni qo'shish qonuni. Bizning misolimizda odamning temir yo'lga nisbatan harakati, odamning vagonga va temir yo'lga nisbatan harakatlarining yig'indisiga teng.

Guruch. 1.7. Ko'chirishlarni qo'shish qonuni.

Ko'chirishlarni qo'shish qonunini quyidagicha yozish mumkin:

= D H Dt + D B Dt

Temir yo'lga nisbatan odamning tezligi teng.

Klassik mexanika nuqtaning mutlaq tezligi tushunchasidan foydalanadi. Bu nuqtaning nisbiy va uzatish tezligi vektorlarining yig'indisi sifatida aniqlanadi. Bunday tenglik tezliklarni qo'shish haqidagi teorema bayonotini o'z ichiga oladi. Ruxsat etilgan sanoq sistemasida ma'lum bir jismning harakat tezligi bir xil jismoniy jismning harakatlanuvchi sanoq tizimiga nisbatan tezligining vektor yig'indisiga teng ekanligini tasavvur qilish odatiy holdir. Tananing o'zi bu koordinatalarda joylashgan.

1-rasm. Tezlikni qo'shishning klassik qonuni. Author24 - talabalar ishlarini onlayn almashish

Klassik mexanikada tezliklarni qo'shish qonuniga misollar

2-rasm. Tezlikni qo'shishga misol. Author24 - talabalar ishlarini onlayn almashish

Mexanik fizikada asos sifatida qabul qilingan belgilangan qoidalarga muvofiq tezliklarni qo'shishning bir nechta asosiy misollari mavjud. Jismoniy qonunlarni ko'rib chiqishda, fizik qonunlarni ko'rib chiqishda eng oddiy ob'ektlar sifatida to'g'ridan-to'g'ri yoki bilvosita o'zaro ta'sir sodir bo'lgan odam va kosmosdagi har qanday harakatlanuvchi jismni olish mumkin.

1-misol

Masalan, yo'lovchi poyezdi yo'lagi bo'ylab soatiga besh kilometr tezlikda harakatlanayotgan odam, poezd soatiga 100 kilometr tezlikda harakatlanayotganda, atrofdagi fazoga nisbatan 105 tezlikda harakatlanadi. soatiga kilometr. Bunday holda, odam va transport vositasining harakat yo'nalishi mos kelishi kerak. Xuddi shu printsip qarama-qarshi yo'nalishda harakatlanayotganda qo'llaniladi. Bunday holda, odam er yuzasiga nisbatan soatiga 95 kilometr tezlikda harakat qiladi.

Agar ikkita ob'ektning bir-biriga nisbatan tezlik qiymatlari mos kelsa, ular harakatlanuvchi ob'ektlar nuqtai nazaridan statsionar bo'ladi. Aylanayotganda o'rganilayotgan ob'ektning tezligi boshqa ob'ektning harakatlanuvchi yuzasiga nisbatan ob'ektning harakat tezligi yig'indisiga teng.

Galileyning nisbiylik printsipi

Olimlar ob'ektlarni tezlashtirish uchun asosiy formulalarni shakllantirishga muvaffaq bo'lishdi. Bundan kelib chiqadiki, harakatlanuvchi mos yozuvlar ramkasi ko'rinadigan tezlashmasdan boshqasiga nisbatan uzoqlashadi. Bu jismlarning tezlashishi turli xil mos yozuvlar tizimlarida teng ravishda sodir bo'lgan hollarda tabiiydir.

Bunday mulohazalar nisbiylik printsipi shakllangan Galiley davriga borib taqaladi. Ma'lumki, Nyutonning ikkinchi qonuniga ko'ra, jismlarning tezlashishi fundamental ahamiyatga ega. Ikki jismning fazodagi o'zaro joylashishi va jismoniy jismlarning tezligi shu jarayonga bog'liq. Shunda barcha tenglamalarni har qanday inersial tizimda xuddi shunday yozish mumkin. Bu shuni ko'rsatadiki, mexanikaning klassik qonunlari tadqiqotni amalga oshirishda odatiy bo'lganidek, inertial sanoq sistemasidagi pozitsiyaga bog'liq bo'lmaydi.

Kuzatilgan hodisa, shuningdek, mos yozuvlar tizimining aniq tanloviga bog'liq emas. Bunday ramka endi Galileyning nisbiylik printsipi deb hisoblanadi. Bu nazariy fiziklarning boshqa dogmalari bilan ziddiyatga olib keladi. Xususan, Albert Eynshteynning nisbiylik nazariyasi harakatning turli sharoitlarini nazarda tutadi.

Galileyning nisbiylik printsipi bir nechta asosiy tushunchalarga asoslanadi:

• bir-biriga nisbatan to'g'ri chiziqli va bir xilda harakatlanadigan ikkita yopiq bo'shliqda tashqi ta'sir natijasi har doim bir xil qiymatga ega bo'ladi;
• bunday natija faqat har qanday mexanik harakat uchun amal qiladi.

Klassik mexanika asoslarini o'rganishning tarixiy sharoitida fizik hodisalarning bunday talqini asosan Galileyning intuitiv tafakkuri natijasida shakllangan, bu Nyutonning klassik mexanika kontseptsiyasini taqdim etganida ilmiy ishlarida tasdiqlangan. Biroq, Galileyning fikricha, bunday talablar mexanikaning tuzilishiga ba'zi cheklovlar qo'yishi mumkin. Bu uning mumkin bo'lgan formulasi, dizayni va rivojlanishiga ta'sir qiladi.

Massalar markazining harakat qonuni va impulsning saqlanish qonuni

Shakl 3. Impulsning saqlanish qonuni. Author24 - talabalar ishlarini onlayn almashish

Dinamikadagi umumiy teoremalardan biri inersiya markazi teoremasidir. U tizimning massalar markazining harakati haqidagi teorema deb ham ataladi. Xuddi shunday qonunni Nyutonning umumiy qonunlaridan ham olish mumkin. Uning fikricha, dinamik sistemada massa markazining tezlashishi butun sistema jismlariga ta`sir etuvchi ichki kuchlarning bevosita oqibati emas. U tezlashtirish jarayonini bunday tizimga ta'sir qiluvchi tashqi kuchlar bilan bog'lashga qodir.

Shakl 4. Massalar markazining harakat qonuni. Author24 - talabalar ishlarini onlayn almashish

Teoremada muhokama qilinadigan ob'ektlar:

• moddiy nuqtaning impulsi;
• telefon tizimi

Ushbu ob'ektlarni fizik vektor miqdori sifatida tasvirlash mumkin. Bu kuch ta'sirining zaruriy o'lchovidir va u butunlay kuchning ta'sir qilish vaqtiga bog'liq.

Impulsning saqlanish qonunini ko'rib chiqilayotganda, sistemaning barcha jismlari impulslarining vektor yig'indisi doimiy qiymat sifatida to'liq ifodalanganligi aytiladi. Bunday holda, butun tizimga ta'sir qiluvchi tashqi kuchlarning vektor yig'indisi nolga teng bo'lishi kerak.

Klassik mexanikada tezlikni aniqlashda qattiq jismning aylanish harakati dinamikasi va burchak momentidan ham foydalaniladi. Burchak momenti aylanish harakati miqdorining barcha xarakterli xususiyatlariga ega. Tadqiqotchilar bu kontseptsiyani aylanuvchi massa miqdoriga, shuningdek, aylanish o'qiga nisbatan sirt ustida qanday taqsimlanishiga bog'liq bo'lgan miqdor sifatida ishlatadilar. Bunday holda, aylanish tezligi muhim ahamiyatga ega.

Aylanishni nafaqat jismning o'q atrofida aylanishining klassik tasviri nuqtai nazaridan ham tushunish mumkin. Jism to'g'ri chiziq bo'ylab harakat chizig'ida yotmaydigan noma'lum xayoliy nuqtadan o'tib ketsa, tana burchak momentiga ham ega bo'lishi mumkin. Aylanma harakatni tavsiflashda burchak momenti eng muhim rol o'ynaydi. Bu klassik ma'noda mexanikaga oid turli muammolarni shakllantirish va hal qilishda juda muhimdir.

Klassik mexanikada impulsning saqlanish qonuni Nyuton mexanikasining natijasidir. Bu bo'sh fazoda harakatlanayotganda vaqt o'tishi bilan impuls saqlanib qolishini aniq ko'rsatadi. Agar o'zaro ta'sir mavjud bo'lsa, unda uning o'zgarish tezligi qo'llaniladigan kuchlar yig'indisi bilan belgilanadi.

Oddiy qilib aytganda: Jismning statsionar mos yozuvlar tizimiga nisbatan harakat tezligi bu jismning harakatlanuvchi mos yozuvlar tizimiga nisbatan tezligining vektor yig'indisiga va statsionar ramkaga nisbatan eng mobil mos yozuvlar tizimining tezligiga teng.

Misollar

1. Aylanadigan gramofon plastinasi radiusi bo‘ylab sudralayotgan pashshaning mutlaq tezligi uning yozuvga nisbatan harakat tezligi va uning aylanishi tufayli yozuvning uni olib yurish tezligi yig‘indisiga teng.
2. Agar odam vagon yo'lagi bo'ylab vagonga nisbatan soatiga 5 kilometr tezlikda yursa va vagon Yerga nisbatan soatiga 50 kilometr tezlikda harakat qilsa, u holda odam Yerga nisbatan bir tezlikda harakatlanadi. poezd yo'nalishi bo'yicha yurganda soatiga 50 + 5 = 55 kilometr tezlikda, teskari yo'nalishda esa soatiga 50 - 5 = 45 kilometr tezlikda. Agar vagon koridoridagi odam Yerga nisbatan soatiga 55 kilometr, poyezd esa soatiga 50 kilometr tezlikda harakatlansa, u holda odamning poyezdga nisbatan tezligi 55 - 50 = 5 kilometrga teng. soatiga.
3. Agar to'lqinlar qirg'oqqa nisbatan soatiga 30 kilometr tezlikda harakat qilsa va kema ham soatiga 30 kilometr tezlikda harakat qilsa, u holda to'lqinlar kemaga nisbatan 30 - 30 = 0 kilometr tezlikda harakatlanadi. soat, ya'ni ular harakatsiz holga keladi.

Relyativistik mexanika

19-asrda klassik mexanika optik (elektromagnit) jarayonlarga tezliklarni qo'shish uchun ushbu qoidani kengaytirish muammosiga duch keldi. Asosan, elektromagnit jarayonlarning yangi maydoniga o'tgan klassik mexanikaning ikkita g'oyasi o'rtasida ziddiyat mavjud edi.

Masalan, oldingi bo'limdagi suv yuzasidagi to'lqinlar misolini ko'rib chiqsak va uni elektromagnit to'lqinlarga umumlashtirishga harakat qilsak, biz kuzatishlar bilan ziddiyatga ega bo'lamiz (masalan, Mishelson tajribasiga qarang).

Tezliklarni qo'shishning klassik qoidasi koordinatalarni bir o'qlar tizimidan birinchisiga nisbatan tezlashmasdan harakatlanadigan boshqa tizimga o'tkazishga mos keladi. Agar shunday transformatsiya bilan bir vaqtdalik tushunchasi saqlanib qolsa, ya’ni ikkita hodisani bir vaqtning o‘zida faqat bitta koordinatalar sistemasida emas, balki boshqa har qanday inertial sistemada qayd etilganda ham ko‘rib chiqish mumkin bo‘lsa, u holda transformatsiyalar deyiladi. Galiley. Bundan tashqari, Galiley o'zgarishlarida ikkita nuqta orasidagi fazoviy masofa - ularning bir inertial ramkadagi koordinatalari orasidagi farq har doim boshqa inertial tizimdagi masofaga teng bo'ladi.

Ikkinchi g'oya - nisbiylik printsipi. Bir tekis va to'g'ri chiziqli harakatlanuvchi kemada bo'lgani uchun uning harakatini hech qanday ichki mexanik ta'sirlar bilan aniqlab bo'lmaydi. Ushbu printsip optik effektlarga tegishlimi? Tizimning mutlaq harakatini optik yoki xuddi shu narsa, bu harakatdan kelib chiqadigan elektrodinamik effektlar yordamida aniqlash mumkin emasmi? Sezgi (nisbiylikning klassik printsipi bilan aniq bog'liq) mutlaq harakatni hech qanday kuzatish orqali aniqlab bo'lmasligini aytadi. Ammo yorug'lik harakatlanuvchi inertial tizimlarning har biriga nisbatan ma'lum tezlikda tarqalsa, u holda bir tizimdan ikkinchisiga o'tganda bu tezlik o'zgaradi. Bu tezliklarni qo'shishning klassik qoidasidan kelib chiqadi. Matematik nuqtai nazardan, Galiley o'zgarishlarida yorug'lik tezligi o'zgarmas bo'lmaydi. Bu nisbiylik printsipini buzadi, to'g'rirog'i, nisbiylik printsipini optik jarayonlarga kengaytirishga imkon bermaydi. Shunday qilib, elektrodinamika klassik fizikaning ikkita aniq ko'rinadigan qoidalari - tezliklarni qo'shish qoidasi va nisbiylik printsipi o'rtasidagi bog'liqlikni yo'q qildi. Bundan tashqari, elektrodinamikaga nisbatan bu ikki qoida mos kelmaydigan bo'lib chiqdi.

Nisbiylik nazariyasi bu savolga javob beradi. U nisbiylik printsipi tushunchasini kengaytiradi, uni optik jarayonlarga kengaytiradi. Tezliklarni qo'shish qoidasi to'liq bekor qilinmaydi, lekin faqat Lorentz transformatsiyasi yordamida yuqori tezliklar uchun aniqlangan:

Shuni ta'kidlash mumkinki, Lorents o'zgarishlari Galiley o'zgarishlariga aylanadi. Xuddi shu narsa qachon sodir bo'ladi. Bu shuni ko'rsatadiki, maxsus nisbiylik Nyuton mexanikasi bilan yorug'likning cheksiz tezligiga ega dunyoda yoki yorug'lik tezligiga nisbatan kichik tezliklarda mos keladi. Ikkinchisi bu ikki nazariya qanday birlashtirilganligini tushuntiradi - birinchisi ikkinchisining takomillashtirilishi.

Shuningdek qarang

Adabiyot

• B. G. Kuznetsov Eynshteyn. Hayot, o'lim, boqiylik. - M.: Fan, 1972 yil.
• Chetaev N. G. Nazariy mexanika. - M.: Fan, 1987 yil.

Wikimedia fondi. 2010 yil.

Boshqa lug'atlarda "Tezliklarni qo'shish qoidasi" nima ekanligini ko'ring:

Murakkab harakatni ko'rib chiqishda (ya'ni nuqta yoki jism bitta sanoq sistemasida harakat qilganda va u boshqasiga nisbatan harakat qilganda) 2 ta sanoq sistemasidagi tezliklar o'rtasidagi bog'liqlik haqida savol tug'iladi. Mundarija 1 Klassik mexanika 1.1 Misollar ... Vikipediya

Tezliklarni qo'shish qonunini ifodalovchi geometrik konstruktsiya. Qoida P. s. murakkab harakatda (nisbiy harakatga qarang) nuqtaning mutlaq tezligi ... ustida qurilgan parallelogramma diagonali sifatida ifodalanadi.

SRT yaratuvchilardan biri Albert Eynshteynga bag'ishlangan E = mc2 formulali pochta markasi. Maxsus nazariya ... Vikipediya

Har qanday jismoniy uchun amal qiladigan fazo-vaqt naqshlarini ko'rib chiqadigan fizik nazariya. jarayonlar. O.t tomonidan koʻrib chiqilgan fazoviy-vaqtlik muqaddas obʼyektlarning universalligi ular haqida oddiygina koinotning muqaddas obʼyektlari sifatida gapirishga imkon beradi... ... Jismoniy ensiklopediya

- [yunon tilidan. mechanike (téchne) mashinalar haqidagi fan, mashina yasash sanʼati], moddiy jismlarning mexanik harakati va bu jarayon davomida vujudga keladigan jismlar oʻrtasidagi oʻzaro taʼsirlar haqidagi fan. Mexanik harakat oqim bilan o'zgarishni bildiradi ... ... Buyuk Sovet Entsiklopediyasi Matematik entsiklopediya

A; m 1. Davlat oliy organining belgilangan tartibda qabul qilingan va yuridik kuchga ega bo‘lgan normativ hujjati, qarori. Mehnat kodeksi. Ijtimoiy ta'minot to'g'risidagi qonun. Harbiy xizmat to'g'risidagi qonun. Z. qimmatli qogʻozlar bozori haqida... ... ensiklopedik lug'at