Energiya va impulsning saqlanish qonunlari. Mexanik hodisalarda energiya va impulsning saqlanish qonunlarini qo'llash 3 impuls va energiyaning saqlanish qonunlari.

Agar saqlanish qonunlari - impulsning saqlanish qonuni va energiyaning saqlanish va oʻzgarishi qonunlaridan foydalansak, koʻpgina amaliy masalalarni yechish ancha soddalashtirilgan boʻladi, chunki bu qonunlardan sistemada taʼsir qiluvchi kuchlar nomaʼlum boʻlganda ham foydalanish mumkin. Shunday qilib, keling, turlarni eslaylik mexanik energiya va saqlanish qonunlarini qo'llash bo'yicha bir qancha muammolarni hal qilish.

Mexanik energiyani eslab qolish

Energiya (yunoncha "faollik" dan) - barcha turdagi materiyalarning harakati va o'zaro ta'sirining umumiy o'lchovi bo'lgan jismoniy miqdor.

Energiya E (yoki W) belgisi bilan ifodalanadi. SI energiya birligi joule:

Mexanikada biz mexanik energiya bilan shug'ullanamiz.

mexanik energiya - jismlarning harakati va o'zaro ta'sirining o'lchovi bo'lgan va jismlarning mexanik ishlarni bajarish qobiliyatini tavsiflovchi fizik miqdor.

Mexanik energiya turlari

Jismning (jismlar tizimining) kinetik va potentsial energiyalarining yig'indisi tananing (jismlar tizimining) umumiy mexanik energiyasidir: E = E k + E p.

7-sinf fizika kursida mexanik energiyani o‘rganayotganda siz jismlar sistemasi yopiq bo‘lsa, sistema jismlari bir-biri bilan faqat elastik kuchlar va tortishish kuchlari ta’sirida o‘zaro ta’sirlashganda sistemaning umumiy mexanik energiyasi o‘zgarmasligini bilib oldingiz. .

Bu mexanik energiyaning saqlanish va o'zgarishi qonuni bo'lib, uni matematik tarzda quyidagicha yozish mumkin:

bu yerda E k0 + E p0 - kuzatish boshidagi jismlar tizimining umumiy mexanik energiyasi; E k + E p - kuzatish oxiridagi jismlar tizimining umumiy mexanik energiyasi.

Mexanik energiyaning saqlanish qonuniga oid masalalarni yechish algoritmini eslaymiz

Mexanik energiyaning saqlanish qonunidan foydalangan holda masalalarni yechish algoritmi

1. Muammo bayonini o‘qing. Tizim yopiq yoki yo'qligini va qarshilik kuchlarining ta'sirini e'tiborsiz qoldirish mumkinligini aniqlang. Muammoning qisqacha bayonini yozing.

2. Tushuntirish chizmasini tuzing, unda siz nol darajasini, tananing (jismlar tizimi) boshlang'ich va oxirgi holatini ko'rsatasiz.

3. Mexanik energiyaning saqlanish va aylanish qonunini yozing. Muammo ma'lumotlari va tegishli energiya hisoblash formulalari yordamida ushbu yozuvni aniqroq qiling.

4. Noma’lum miqdor uchun hosil bo‘lgan tenglamani yeching. Uning birligini tekshiring va raqamli qiymatini toping.

5. Natijani tahlil qiling, javobni yozing.

Mexanik energiyaning saqlanish qonuni ko'pgina amaliy masalalarni hal qilishni ancha soddalashtiradi. Keling, ma'lum bir misol yordamida bunday muammolarni hal qilish algoritmini ko'rib chiqaylik.

Vazifa 1. Bungee jumping attraksioni ishtirokchisi ko'prikdan sakraydi (rasmga qarang).

Agar yiqilish paytida shnur 40 dan 100 m gacha cho'zilsa, sportchi bog'langan kauchuk arqonning qattiqligi qanday? Sportchining massasi 72 kg, uning harakatining dastlabki tezligi nolga teng. Havo qarshiligini hisobga olmang.

Jismoniy muammolarni tahlil qilish. Biz havo qarshiligini hisobga olmaymiz, shuning uchun "Yer - inson - shnur" jismlar tizimini yopiq deb hisoblash mumkin va muammoni hal qilish uchun mexanik energiyaning saqlanish qonunidan foydalanishimiz mumkin: sakrash boshida sportchi bor. ko'tarilgan tananing potentsial energiyasi, eng past nuqtada bu energiya deformatsiyalangan shnurning potentsial energiyasiga aylanadi.

Matematik modelni, yechimni qidiring. Keling, sportchining boshlang'ich va yakuniy pozitsiyalarini ko'rsatadigan chizma tuzamiz. Nolinchi daraja uchun biz sportchining eng past pozitsiyasini tanlaymiz (shnur maksimal darajada cho'zilgan, sportchining harakat tezligi nolga teng). Mexanik energiyaning saqlanish qonunini yozamiz.

Mexanik energiyaning saqlanish qonuni va impulsning saqlanish qonunini bir vaqtda qo'llaymiz

Bilyard o'ynaganmisiz? Bilyard to'plarining to'qnashuv turlaridan biri elastik markaziy zarba - to'qnashuv bo'lib, unda mexanik energiya yo'qolmaydi va zarbadan oldin va keyin to'plarning harakat tezligi markazlardan o'tadigan to'g'ri chiziq bo'ylab yo'naltiriladi. to'plardan.

Masala 2. Bilyard stolida 5 m/s tezlikda harakatlanayotgan to‘p bir xil massadagi qo‘zg‘almas shar bilan to‘qnashadi (rasmga qarang). To'qnashuvdan keyin to'plarning tezligini aniqlang. Ta'sirni elastik va markaziy deb hisoblang.

Jismoniy muammolarni tahlil qilish. Ikkita to'p tizimini yopiq deb hisoblash mumkin, zarba elastik va markaziy, ya'ni mexanik energiya yo'qolmaydi. Shuning uchun masalani hal qilish uchun mexanik energiyaning saqlanish qonunidan ham, impulsning saqlanish qonunidan ham foydalanish mumkin. Nol daraja sifatida stol yuzasini tanlaymiz. To'plarning zarbadan oldingi va keyingi potentsial energiyalari nolga teng bo'lganligi sababli, tizimning umumiy mexanik energiyasi to'plarning kinetik energiyalari yig'indisiga teng.

Ikki sharli sistema uchun impulsning saqlanish qonuni va mexanik energiyaning saqlanish qonunini v 02 = 0 ekanligini hisobga olib yozamiz:

Matematik modelni, yechimni qidiramiz, unda zarbadan oldin va keyin to'plarning holatini ko'rsatamiz.

Natijalarni tahlil qilish. Ko'ramizki, to'plar tezlikni "almashtirdi": 1-to'p to'xtadi va 2-to'p to'qnashuvdan oldin 1-to'p tezligini oldi. Eslatma: bir xil massadagi ikkita jismning markaziy elastik ta'sirida, jismlarning dastlabki tezligi qanday bo'lishidan qat'i nazar, bu jismlar tezliklarni "almashtiradi".

Mexanik energiyaning saqlanish qonuni va impulsning saqlanish qonunini navbatma-navbat qoʻllaymiz

Agar siz o'qning kamondan qanchalik tez otilishi yoki pnevmatik miltiq o'qi qanchalik tez o'tishi haqida qiziqsangiz, ballistik mayatnik - metall tayoqchalarga osilgan og'ir tana yordam berishi mumkin. Keling, o'q tezligini aniqlash uchun ushbu qurilmadan qanday foydalanishni bilib olaylik.

Masala 3. Og‘irligi 0,5 g bo‘lgan o‘q novdalarga osilgan 300 g og‘irlikdagi yog‘och blokga tegib, unga tiqilib qoladi. Agar o'q tegib ketganidan keyin blok 1,25 sm balandlikka ko'tarilsa, o'q qanchalik tez harakat qilganini aniqlang (rasmga qarang).

Jismoniy muammolarni tahlil qilish. O'q blokga tegsa, u tezlikni oshiradi. O'qning blokdan o'tishi uchun zarur bo'lgan vaqt qisqa, shuning uchun bu vaqtda "o'q - blok" tizimini yopiq deb hisoblash va impulsning saqlanish qonunidan foydalanish mumkin. Ammo mexanik energiyaning saqlanish qonunidan foydalanib bo'lmaydi, chunki ishqalanish mavjud.

O'q blok ichida harakatini to'xtatib, burilishni boshlaganida, havo qarshilik kuchining ta'sirini e'tiborsiz qoldirish va "Yer - blok" tizimi uchun mexanik energiyani saqlash qonunidan foydalanish mumkin. Ammo blokning impulsi pasayadi, chunki impulsning bir qismi Yerga o'tkaziladi.

Matematik modelni, yechimni izlang. 1-holatda blok tinch holatda, 2-holatda esa blok va oʻq birga harakatlanishini hisobga olib, 1 va 2-holatlar uchun impulsning saqlanish qonunini yozamiz (rasmga qarang). :

2 va 3 pozitsiyalar uchun mexanik energiyaning saqlanish qonunini yozamiz va uni aniqlaymiz:

Tezlik (2) ifodasini (1) formulaga almashtirib, ballistik mayatnik yordamida jismning tezligini aniqlash formulasini olamiz:

Keling, birlikni tekshiramiz va kerakli miqdorning qiymatini topamiz:

Natijalar o'rniga

Biz muammoni hal qilishning bir nechta misollarini ko'rib chiqdik. Bir qarashda, impuls ham, mexanik energiya ham har doim ham saqlanib qolmagandek tuyuladi. Tezlikka kelsak, bu to'g'ri emas. Impulsning saqlanish qonuni koinotning universal qonunidir. Va impulsning taxminiy "ko'rinishi"

(38-§dagi 1-muammoga qarang) va uning «yo'qolib ketishi» (38-banddagi 3-masala, 2 va 3 jismlarning pozitsiyalariga qarang) Yerning ham impuls olishi bilan izohlanadi. Shuning uchun muammolarni hal qilishda biz yopiq tizimni "izlaymiz".

Mexanik energiya har doim ham saqlanib qolmaydi: agar tashqi kuchlar ijobiy ish qilsa (masalan, siz to'p tashlagan bo'lsangiz) tizim qo'shimcha mexanik energiya olishi mumkin; tashqi kuchlar salbiy ishni bajarsa (masalan, ishqalanish tufayli velosiped to'xtab qolsa) tizim bir oz mexanik energiyani yo'qotishi mumkin. Biroq umumiy energiya(tizim jismlari va bu jismlar tashkil topgan zarrachalarning energiyalari yig'indisi) har doim o'zgarishsiz qoladi. Energiyaning saqlanish qonuni koinotning universal qonunidir.

Mashq № 38

2-4 vazifalarni bajarishda havo qarshiligini e'tiborsiz qoldirish kerak.

1. Samolyotdan 40 kg og'irlikdagi yuk tushirildi. Yukning tezligi 400 m balandlikda 20 m/s ga yetganidan keyin u bir tekis harakatlana boshladi. Aniqlang: 1) 400 m balandlikdagi yukning umumiy mexanik energiyasi; 2) qo'nish vaqtidagi yukning umumiy mexanik energiyasi; 3) yukning mexanik energiyasining bir qismi aylantirilgan energiya.

2. 4 m balandlikdan gorizontal ravishda 8 m/s tezlikda to‘p otildi. To'pning yiqilish momentidagi tezligini aniqlang. Masalani ikki usulda yechish: 1) to‘pning harakatini gorizontal otilgan jismning harakati deb hisoblash; 2) mexanik energiyaning saqlanish qonunidan foydalanish. Bu holatda qaysi usul qulayroq?

3. Og'irligi 20 g bo'lgan plastilin shar 1 va massasi uch barobar katta bo'lgan shar 2 iplarga osilgan. 1-to'p o'zining muvozanat holatidan 20 sm balandlikka chetlashtirildi va qo'yib yuborildi.

1-to'p 2-to'p bilan to'qnashib, unga yopishdi (1-rasm). Aniqlang: 1) 1-to'pning to'qnashuvdan oldingi harakat tezligi; 2) to'qnashuvdan keyin to'plarning harakat tezligi; 3) to'qnashuvdan keyin to'plar ko'tariladigan maksimal balandlik.

4. Og'irligi 10 g bo'lgan to'p prujinali quroldan uchib chiqib, iplarga osilgan plastilin barning markaziga tegib, unga yopishadi. Agar otilishdan oldin prujina 4 sm ga siqilgan bo'lsa, prujinaning qattiqligi 256 N/m, blokning massasi 30 g bo'lsa, blok qanday balandlikka ko'tariladi?

Eksperimental vazifa

"Ballistik mayatnik". Balistik mayatnik yasang (2-rasm).

Qog'oz qutisini oling va o'lchami biroz kichikroq bo'lgan plastilindan boshqa qutini shakllantiring. Plastilin qutisini qog'ozga soling va qurilmani iplarga osib qo'ying.

Qurilmani, masalan, bolalar bahor qurolining to'pi tezligini o'lchash orqali sinab ko'ring. Hisob-kitoblar uchun 38-§dagi 3-muammoni yechishda olingan formuladan foydalaning.

7-son LABORATORIYA ISHI

Mavzu. Mexanik energiyaning saqlanish qonunini o'rganish.

Maqsad: agar tizimda faqat tortishish va elastik kuchlar harakat qilsa, yopiq jismlar tizimining umumiy mexanik energiyasi o'zgarmasligini eksperimental tekshirish.

Uskunalar: muftali va oyoqli tripod,

dinamometr, og'irliklar to'plami, uzunligi 4050 sm uzunlikdagi o'lchagich, 15 sm uzunlikdagi ko'rsatgich va uchida ilmoqli rezina shnur, qalam, mustahkam ip.

nazariy ma'lumotlar

Ishni bajarish uchun siz rasmda ko'rsatilgan eksperimental o'rnatishdan foydalanishingiz mumkin. 1. O'lchagichda shnur tushirilganda ko'rsatgichning holatini belgilab (0 belgisi) shnur halqasiga yuk osilgan. Yuk pastga tortiladi (1-pozitsiya), shnurni biroz cho'zish imkonini beradi (2-rasm). 1-pozitsiyada "shnur-yuk-yer" tizimining umumiy mexanik energiyasi cho'zilgan shnurning potentsial energiyasiga teng:

Bu erda F 1 = kx 1 - shnurning x 1 ga cho'zilgandagi elastik kuchining moduli.

Keyin yuk bo'shatiladi va ko'rsatgichning holati yuk maksimal balandlikka etgan paytda qayd etiladi (2-pozitsiya). Ushbu holatda tizimning umumiy mexanik energiyasi h balandlikka ko'tarilgan yukning potentsial energiyasi va cho'zilgan shnurning potentsial energiyasi yig'indisiga teng:

ish uchun ko'rsatmalar

eksperimentga tayyorgarlik

1. Ishga kirishishdan oldin esda tuting:

1) laboratoriya ishlarini bajarishda xavfsizlik talablari;

2) umumiy mexanik energiyaning saqlanish qonuni.

2. (1) va (2) formulalarni tahlil qiling. 1-holatdagi tizimning umumiy mexanik energiyasini aniqlash uchun qanday o'lchovlarni bajarish kerak; 2-pozitsiyada? Tajriba uchun reja tuzing.

3. O'rnatishni rasmda ko'rsatilganidek yig'ing. 1.

4. Shnurni tortmasdan tekislash uchun shnurning pastki halqasini vertikal ravishda pastga torting. Shnur yuklanmaganda o'lchagichning holatini qalam bilan belgilang va 0 ni belgilang.

Tajriba

Xavfsizlik bo'yicha ko'rsatmalarga qat'iy rioya qiling (qarang: flyleaf).

O'lchov natijalarini darhol jadvalga kiriting.

1. Dinamometr yordamida yukning P vaznini aniqlang.

2. Og'irlikni halqadan osib qo'ying. Yukni pastga tushirgandan so'ng, o'lchagichdagi 1 ko'rsatgichning o'rnini belgilang va belgi yoniga 1 raqamini qo'ying.

3. Yukni bo'shating. Yuk yetgan paytda ko'rsatgichning holatini payqash eng katta balandlik(2-pozitsiya), 2-belgini tegishli joyga qo'ying, diqqat qiling: agar 2 belgisi 0 belgisidan yuqori bo'lsa, shnurning cho'zilishini kamaytirish va shunga mos ravishda 1-belgining joylashishini o'zgartirish kerak.

4. Shnur mos ravishda x 1 va x 2 ga cho'zilganida paydo bo'ladigan F 1 va F 2 elastik kuchlarini o'lchang. Buning uchun og'irlikni olib tashlang va shnurning halqasini dinamometrning ilgagi bilan bog'lab, shnurni avval 1 belgisiga, keyin esa 2 belgisiga cho'zing.

5. Tegishli belgilar orasidagi masofalarni o'lchab, shnurning x 1 va x 2 kengaytmalarini, shuningdek, yukni ko'tarishning maksimal balandligi h ni aniqlang (2-rasmga qarang).

6. 1-5-bosqichlarda tasvirlangan amallarni takrorlang, ikkita og'irlikni shnurga osib qo'ying.

Tajriba natijalarini qayta ishlash

1. Har bir tajriba uchun quyidagilarni aniqlang:

1) 1-holatdagi tizimning umumiy mexanik energiyasi;

2) 2-holatdagi tizimning umumiy mexanik energiyasi.

2. Jadvalni to'ldirishni yakunlang.

Eksperimental natijalarni tahlil qilish

Tajriba va uning natijalarini tahlil qiling. Xulosa tuzing, unda: 1) 1-pozitsiyadagi tizimning umumiy mexanik energiyasi uchun olingan qiymatlarni solishtiring; 2-pozitsiyada; 2) natijalardagi mumkin bo'lgan nomuvofiqlik sabablarini ko'rsatish; 3) sizning fikringizcha, o'lchovi eng katta xatoga yo'l qo'ygan fizik miqdorlarni ko'rsating.

Yulduzcha bilan topshiriq

Formulaga ko'ra

tajriba.

Ijodiy vazifa

Uzoq kuchli ipga kichik to'pni oling. Kauchuk shnurni ipga bog'lab, to'pni poldan 20-30 sm masofada osib qo'yishi uchun mahkamlang. To'pni pastga torting va shnurning kengayishini o'lchang. To'pni qo'yib yuborganingizdan so'ng, u ko'tarilgan balandlikni o'lchang. Shnurning qattiqligini aniqlang va bu balandlikni nazariy jihatdan hisoblang. Hisoblash natijasini tajriba natijasi bilan solishtiring. Qarama-qarshiliklarning mumkin bo'lgan sabablari qanday?

Bu darslik materialidir

Tabiatdagi harakat yo'qdan paydo bo'lmaydi va yo'qolmaydi - u bir ob'ektdan ikkinchisiga uzatiladi. Muayyan sharoitlarda harakat to'planishi mumkin, ammo bo'shatilganda, u saqlanib qolish qobiliyatini ochib beradi.

Nima uchun deb hech o'ylab ko'rganmisiz:

• Futbolchi katta tezlikda uchayotgan to'pni oyog'i yoki boshi bilan to'xtata oladi, lekin odam relslar ustida harakatlanayotgan vagonni juda sekin ham to'xtata olmaydi (vagon massasi to'p massasidan ancha katta).
• Bir stakan suv kuchli qog'ozning uzun chizig'iga qo'yiladi. Agar siz chiziqni sekin tortib olsangiz, shisha qog'oz bilan birga harakat qiladi. va agar siz qog'oz chizig'ini keskin tortib olsangiz, stakan harakatsiz qoladi. (shisha inertsiya tufayli harakatsiz qoladi - boshqa jismlarning ta'siri bo'lmaganda jismning tezligini doimiy ushlab turish hodisasi)
• Tennis to'pi odamga tegsa, hech qanday zarar keltirmaydi, lekin massasi kamroq bo'lgan o'q katta tezlikda (600-800 m/s) harakat qiladi, halokatli bo'lib chiqadi (o'qning tezligi juda ko'p). to'pdan yuqori).

Bu jismlarning o'zaro ta'siri natijasi jismlarning massasiga ham, bir vaqtning o'zida tezligiga ham bog'liqligini anglatadi.

Yana bir buyuk frantsuz faylasufi, matematiki, fizigi va fiziologi, zamonaviy Yevropa ratsionalizmining asoschisi va hozirgi zamonning eng nufuzli metafiziklaridan biri “harakat miqdori” tushunchasini kiritdi. U impulsning saqlanish qonunini ham ifodalab, kuch impulsi tushunchasini berdi.

"Men koinotda hech qachon ko'paymaydigan yoki kamaymaydigan ma'lum miqdordagi harakat mavjudligini qabul qilaman va shuning uchun agar bir jism boshqasini harakatga keltirsa, u o'zi bergan harakatni yo'qotadi." R. Dekart

Dekart, o'z bayonotlariga ko'ra, 17-asrda u tomonidan kiritilgan impuls - yoki jismning impulsi - tushunchasining fundamental ahamiyatini - jismning tezligi qiymatiga ko'ra massasining mahsuloti sifatida tushundi. Garchi u impulsni vektor miqdori deb hisoblamay xatoga yo'l qo'ygan bo'lsa-da, u ishlab chiqqan impulsning saqlanish qonuni vaqt sinovidan sharaf bilan o'tdi. 18-asrning boshlarida xato tuzatildi va fan va texnikada ushbu qonunning g'alabali yurishi bugungi kungacha davom etmoqda.

U fizikaning asosiy qonunlaridan biri sifatida olimlarga bebaho tadqiqot vositasini berdi, ba'zi jarayonlarni taqiqlab, boshqalarga yo'l ochdi. Portlash, reaktiv harakat, atom va yadroviy o'zgarishlar - bu qonun hamma joyda mukammal ishlaydi. Va qancha kundalik vaziyatlarda impuls tushunchasi tushunishga yordam beradi, bugun umid qilamizki, siz o'zingiz ko'rasiz.

Harakat miqdori - ga teng mexanik harakat o'lchovidir moddiy nuqta uning massasi mahsuloti m tezlik uchun v. Harakat miqdori mv- nuqta tezligi bilan bir xil yo'naltirilgan vektor miqdori. Ba'zan harakat miqdori ham deyiladi impuls. Har qanday vaqtda harakat miqdori bilan tavsiflanadi tezlik ma'lum bir ob'ekt ommaviy uni kosmosning bir nuqtasidan ikkinchisiga ko'chirishda.

Tana impulsi (yoki harakat miqdori) jismning massasi va tezligining mahsulotiga teng vektor kattalik deyiladi:

Tana impulsi tananing tezligi bilan bir xil yo'nalishda yo'naltirilgan.

O'lchov birligi SIda impuls 1 kg m/s.

Jismlarning momentumidagi o'zgarish jismlar o'zaro ta'sirlashganda, masalan, zarbalar paytida sodir bo'ladi. ("Bilyard to'plari" videosi) Jismlar o'zaro ta'sir qilganda puls bir tana qisman yoki butunlay boshqa tanaga o'tkazilishi mumkin.

To'qnashuv turlari:

Mutlaqo noelastik ta'sir- bu jismlar bir-biri bilan bog'langan (bir-biriga yopishgan) va bir tana sifatida oldinga siljiydigan ta'sir o'zaro ta'siri.

O'q blokga tiqilib qoladi va keyin ular bir parcha plastilin devorga yopishadi.

Mutlaqo elastik ta'sir- bu jismlar tizimining mexanik energiyasi saqlanib qolgan to'qnashuv.

To'qnashuvdan so'ng, to'plar turli yo'nalishlarda bir-biridan sakrab tushadi.

Massasi m bo‘lgan jismga F kuch Dt qisqa vaqt davomida ta’sir qilsin.

Ushbu kuch ta'sirida tananing tezligi o'zgargan

Binobarin, Dt vaqt davomida tana tezlanish bilan harakat qildi

Dinamikaning asosiy qonunidan (Nyutonning ikkinchi qonuni) quyidagicha:

Kuch mahsuloti va uning ta'sir qilish vaqtiga teng jismoniy miqdor, chaqirildi kuch impulsi:

Kuchning impulsi ham vektor miqdori.

Kuchning impulsi tananing impulsining o'zgarishiga teng (Nyutonning II qonuni impuls shaklida):

Jismning impuls momentini p harfi bilan belgilab, Nyutonning ikkinchi qonunini quyidagicha yozish mumkin:

Aynan shu holatda umumiy ko'rinish Nyutonning o'zi ikkinchi qonunni ishlab chiqdi. Ushbu ifodadagi kuch tanaga qo'llaniladigan barcha kuchlarning natijasini ifodalaydi.

Impulsning o'zgarishini aniqlash uchun impulslar vektorlari tasvirlangan impuls diagrammasi, shuningdek, parallelogramma qoidasi bo'yicha tuzilgan impulslar yig'indisi vektoridan foydalanish qulay.

Har qanday mexanik masalani ko'rib chiqishda biz ma'lum miqdordagi jismlarning harakati bilan qiziqamiz. Biz harakatini o'rganadigan jismlar to'plami deyiladi mexanik tizim yoki shunchaki tizim.

Mexanikada bir vaqtning o'zida bir nechta jismlarning turli yo'llar bilan harakatlanishini ko'rib chiqish zarur bo'lganda ko'pincha muammolar mavjud. Bular, masalan, samoviy jismlarning harakati, jismlarning to'qnashuvi, o'qotar qurolning orqaga qaytishi, o'q otilgandan keyin o'q ham, miltiq ham harakatlana boshlaydi va hokazo. jismlar tizimining harakati: quyosh tizimi, ikkita to'qnashuvchi jismlar tizimi, "qurol-snaryad" tizimlari va boshqalar. Tizim jismlari o'rtasida ba'zi kuchlar harakat qiladi. IN quyosh sistemasi bular universal tortishish kuchlari, to'qnashuvchi jismlar tizimida - elastik kuchlar, "qurol - snaryad" tizimida - kukun gazlari tomonidan yaratilgan kuchlar.

Jismlar tizimining impulsi har bir jismning impulslari yig'indisiga teng bo'ladi. tizimiga kiritilgan.

Tizimning ba'zi jismlaridan boshqalarga ta'sir qiluvchi kuchlardan tashqari ("ichki kuchlar"), jismlarga tizimga tegishli bo'lmagan jismlarning kuchlari ham ta'sir qilishi mumkin ("tashqi" kuchlar); masalan, tortishish kuchi va stolning egiluvchanligi to'qnashayotgan bilyard to'plariga ham ta'sir qiladi, tortishish kuchi to'p va snaryadga ham ta'sir qiladi. Ammo bir qator hollarda barcha tashqi kuchlarni e'tiborsiz qoldirish mumkin. Shunday qilib, aylanma sharlarning to'qnashuvini o'rganayotganda, tortishish kuchlari har bir to'p uchun alohida muvozanatlanadi va shuning uchun ularning harakatiga ta'sir qilmaydi; To'pdan o'qqa tutilganda, tortishish kuchi snaryadning parvoziga u barreldan chiqqandan keyingina ta'sir qiladi, bu esa orqaga qaytishning kattaligiga ta'sir qilmaydi. Shuning uchun, tashqi kuchlar mavjud emas deb hisoblab, ko'pincha jismlar tizimining harakatlarini ko'rib chiqish mumkin.

Agar jismlar tizimiga boshqa jismlarning tashqi kuchlari ta'sir qilmasa, bunday tizim yopiq deyiladi.

YOPIQ TIZIM – BU FAQAT BIR-BIRI BILAN O'ZBAR QILGAN JANLAR TIZIMI..

Impulsning saqlanish qonuni.

Yopiq tizimda tizimga kiritilgan barcha jismlarning impulslarining vektor yig'indisi ushbu tizim jismlarining bir-biri bilan har qanday o'zaro ta'siri uchun doimiy bo'lib qoladi.

Impulsning saqlanish qonuni tabiat hodisalarining keng doirasini tushuntirish uchun asos bo'lib xizmat qiladi va turli fanlarda qo'llaniladi:

1. Otish paytida ortga qaytish hodisalarida qonunga qat'iy rioya qilinadi, hodisa reaktiv harakat, portlovchi hodisalar va jismlarning to'qnashuvi hodisalari.
2. Impulsning saqlanish qonuni qo'llaniladi: portlashlar va to'qnashuvlar paytida jismlarning tezligini hisoblashda; reaktiv transport vositalarini hisoblashda; qurollarni loyihalashda harbiy sanoatda; texnologiyada - qoziqlarni haydashda, metallarni zarb qilishda va hokazo.

Harakatning energiya xarakteristikalari mexanik ish yoki kuch ishi tushunchasi asosida kiritiladi.

Agar jismga kuch ta'sir etsa va jism shu kuch ta'sirida harakat qilsa, u holda kuch ish bajaradi deyiladi.

Mexanik ish – bu jismga ta'sir etuvchi kuch moduli, siljish moduli va kuch vektori bilan siljish (yoki tezlik) vektori orasidagi burchak kosinusining ko'paytmasiga teng skalyar kattalikdir.

Ish skalyar miqdordir. U ijobiy bo'lishi mumkin (0° ≤ a< 90°), так и отрицательна (90° < α ≤ 180°). При α = 90° работа, совершаемая силой, равна нулю.

SI tizimida ish bilan o'lchanadi joul (J). Joul 1 N kuchning kuch yo'nalishi bo'yicha 1 m harakat qilish uchun bajargan ishiga teng.

Kuchning vaqt birligida bajargan ishi deyiladi kuch.

Quvvat N – jismoniy miqdor A ishining ushbu ish bajarilgan t davriga nisbatiga teng:

Xalqaro tizimda (SI) quvvat birligi deyiladi vatt (Vt). Vatt 1 soniyada 1 J ishni bajaradigan kuchning kuchiga teng.

Tizimdan tashqari quvvat bloki 1 ot kuchi = 735 Vt

Bir tekis harakatda kuch va tezlik o'rtasidagi bog'liqlik:

N=A/t chunki A=FScosa keyin N=(FScosa)/t, lekin S/t = v shuning uchun

N=Fvcosα

Texnologiyada ishlatiladigan ish va quvvat birliklari:

1 Vt s = 1 J; 1Wh = 3,6·10 3 J; 1 kVt soat = 3,6 10 6 J

Agar tana ishlashga qodir bo'lsa, unda energiya bor deb aytiladi.

Tananing mexanik energiyasi -u berilgan sharoitda bajarilishi mumkin bo'lgan maksimal ishga teng skalyar miqdordir.

Belgilangan E SI energiya birligi

Mexanik ish turli jarayonlarda energiya o'zgarishining o'lchovidirA =DE.

Mexanik energiyaning ikki turi mavjud - kinetik Ek Va potentsial Ep energiya.

Jismning umumiy mexanik energiyasi uning kinetik va potentsial energiyalari yig'indisiga teng

E = Ek + Ep

Kinetik energiya - Bu harakat tufayli tananing energiyasi.

Jismning massasi va tezligi kvadratining yarmiga teng bo'lgan jismoniy miqdor deyiladi kinetik energiyatanasi:

Kinetik energiya - bu harakat energiyasi. Massali jismning kinetik energiyasi m, bu tezlikni berish uchun tinch holatda bo'lgan jismga qo'llaniladigan kuch tomonidan bajarilishi kerak bo'lgan ishga teng tezlik bilan harakat qilish:

Agar tana tezlik bilan harakat qilsa, uni butunlay to'xtatish uchun ish qilish kerak

Kinetik energiya yoki harakat energiyasi bilan bir qatorda kontseptsiya fizikada muhim rol o'ynaydi potentsial energiya yoki jismlar orasidagi o'zaro ta'sir energiyasi.

Potensial energiya– tufayli tana energiyasi nisbiy pozitsiya o'zaro ta'sir qiluvchi jismlar yoki bir tananing qismlari.

Potensial energiya tushunchasi faqat ishi tananing traektoriyasiga bog'liq bo'lmagan va faqat boshlang'ich va oxirgi pozitsiyalar bilan belgilanadigan kuchlar uchun kiritilishi mumkin. Bunday kuchlar deyiladi konservativ. Konservativ kuchlarning yopiq trayektoriyada bajargan ishi nolga teng.

Ular konservatizm xususiyatiga ega tortishish kuchi Va elastik kuch. Bu kuchlar uchun biz potensial energiya tushunchasini kiritishimiz mumkin.

Ppotentsial energiya tortishish maydonidagi jismlar(erdan ko'tarilgan jismning potentsial energiyasi):

Ep = mgh

Bu tanani nol darajaga tushirishda tortishish bilan bajarilgan ish bilan teng.

Potensial energiya tushunchasi uchun ham kiritilishi mumkin elastik kuch. Bu kuch ham konservativlik xususiyatiga ega. Buloqni cho'zish (yoki siqish) paytida biz buni turli yo'llar bilan qilishimiz mumkin.

Siz shunchaki prujinani x miqdoriga uzaytirasiz yoki avval uni 2x ga uzaytirasiz, so'ngra kengaytmani x qiymatiga kamaytirasiz va hokazo. Bu barcha holatlarda elastik kuch bir xil ishni bajaradi, bu faqat kengaytmaga bog'liq. yakuniy holatdagi bahorning x , agar bahor dastlab deformatsiyalanmagan bo'lsa. Bu ish qarama-qarshi belgi bilan olingan tashqi kuch A ishiga teng:

bu yerda k - prujinaning qattiqligi.

Kengaytirilgan (yoki siqilgan) buloq unga biriktirilgan jismni harakatga keltirishi mumkin, ya'ni bu jismga kinetik energiya beradi. Binobarin, bunday buloq energiya zaxirasiga ega. Prujinaning (yoki har qanday elastik deformatsiyalangan jismning) potentsial energiyasi miqdordir

Elastik deformatsiyalangan jismning potentsial energiyasi berilgan holatdan nol deformatsiyali holatga o'tishda elastik kuchning bajargan ishiga teng.

Agar dastlabki holatda buloq allaqachon deformatsiyalangan bo'lsa va uning cho'zilishi x1 ga teng bo'lsa, u holda cho'zilish x2 bo'lgan yangi holatga o'tishda elastik kuch teskari belgi bilan olingan potentsial energiyaning o'zgarishiga teng ishni bajaradi:

Elastik deformatsiya paytida potentsial energiya - bu tananing alohida qismlarini elastik kuchlar bilan bir-biri bilan o'zaro ta'sir qilish energiyasi.

Agar tashkil etuvchi jismlar yopiq mexanik tizim, bir-biri bilan faqat tortishish va elastiklik kuchlari bilan o'zaro ta'sir qiladi, keyin bu kuchlarning ishi qarama-qarshi belgi bilan olingan jismlarning potentsial energiyasining o'zgarishiga teng bo'ladi:

A = – (Ep2 – Ep1).

Kinetik energiya teoremasiga ko'ra, bu ish jismlarning kinetik energiyasining o'zgarishiga teng:

Shuning uchun Ek2 – Ek1 = –(Ep2 – Ep1) yoki Ek1 + Ep1 = Ek2 + Ep2.

Yopiq tizimni tashkil etuvchi va bir-biri bilan tortishish va elastik kuchlar bilan o'zaro ta'sir qiluvchi jismlarning kinetik va potentsial energiyasining yig'indisi o'zgarishsiz qoladi.

Ushbu bayonot ifodalanadi energiyani tejash qonuni mexanik jarayonlarda. Bu Nyuton qonunlarining natijasidir.

E = Ek + Ep yig'indisi deyiladi umumiy mexanik energiya.

Bir-biri bilan faqat konservativ kuchlar bilan o'zaro ta'sir qiluvchi yopiq jismlar tizimining umumiy mexanik energiyasi bu jismlarning hech qanday harakati bilan o'zgarmaydi. Faqat jismlarning potentsial energiyasini ularning kinetik energiyasiga o'zaro o'zgarishi va aksincha, yoki energiyaning bir jismdan ikkinchisiga o'tishi mavjud.

E = Ek + Ep = const

Mexanik energiyaning saqlanish qonuni faqat yopiq sistemadagi jismlar bir-biri bilan konservativ kuchlar, ya'ni potensial energiya tushunchasini kiritish mumkin bo'lgan kuchlar orqali o'zaro ta'sir qilganda qondiriladi.

IN real sharoitlar Deyarli har doim harakatlanuvchi jismlarga tortish kuchlari, elastik kuchlar va boshqa konservativ kuchlar bilan birga ishqalanish kuchlari yoki atrof-muhitga qarshilik kuchlari ta'sir qiladi.

Ishqalanish kuchi konservativ emas. Ishqalanish kuchi bajargan ish yo'lning uzunligiga bog'liq.

Yopiq tizimni tashkil etuvchi jismlar o'rtasida ishqalanish kuchlari ta'sir etsa, mexanik energiya saqlanmaydi. Mexanik energiyaning bir qismi jismlarning ichki energiyasiga aylanadi (isitish).

Rasmda impulsning ikki jismning harakat tezligiga bog'liqligi grafiklari ko'rsatilgan. Qaysi tananing massasi ko'proq va necha marta?

1) jismlarning massalari bir xil

2) Tana vazni 1 3,5 marta ko'p

3) Tana vazni 2 kattaroq

4) Jadvalga ko'ra, bu mumkin emas

tana massalarini solishtiring

Plastilin sharni tortish T, tezlikda harakatlanadi V , massali tinch turgan plastilin shari bilan to'qnashadi 2t. Ta'sirdan keyin to'plar bir-biriga yopishadi va birgalikda harakatlanadi. Ularning tezligi qanday?

1) v /3

3) v /2

4) Javob berish uchun ma'lumotlar etarli emas

Og'irlikdagi avtomobillar m = 30 t va m= 20 tonna to'g'ri temir yo'l bo'ylab tezlikda harakatlanadi, ularning proyeksiyalarining yo'llarga parallel bo'lgan o'qdagi vaqtga bog'liqligi rasmda ko'rsatilgan. 20 soniyadan so'ng, mashinalar o'rtasida avtomatik ulanish sodir bo'ldi. Birlashtirilgan mashinalar qanday tezlikda va qaysi yo'nalishda harakatlanadi?

1) 1,4 m/s, dastlabki harakat yo'nalishi bo'yicha 1.

2) 0,2 m/s, dastlabki harakat yo‘nalishi bo‘yicha 1.

3) 1,4 m/s, dastlabki harakatga qarab 2 .

4) 0,2 m/s, dastlabki harakatga qarab 2 .

Energiya (E) - bu tananing qancha ishlay olishini ko'rsatadigan jismoniy miqdor

Bajarilgan ish tana energiyasining o'zgarishiga teng

Tananing koordinatasi tenglamaga muvofiq o'zgaradi x : = 2 + 30 t - 2 t 2 , SIda yozilgan. Tana vazni 5 kg. Harakat boshlanganidan 3 s keyin tananing kinetik energiyasi qanday bo'ladi?

1) 810 J

2) 1440 J

3) 3240 J

4) 4410 J

Bahor 2 sm ga cho'zilgan . Shu bilan birga, ish bajariladi 2 J. Prujinani yana 4 sm cho'zish uchun qancha ish qilish kerak.

1) 16 J

2) 4 J

3) 8 J

4) 2 J

Jismning traektoriyaning yuqori nuqtasida E k kinetik energiyasini qaysi formuladan aniqlash mumkin (rasmga qarang)?

2) E K =m(V 0) 2 /2 + mgh-mgH

4) E K =m(V 0) 2 /2 + mgH

Balkondan 3 marta bir xil boshlang'ich tezlikda to'p otildi. Birinchi marta to'pning tezlik vektori vertikal pastga, ikkinchi marta - vertikal yuqoriga, uchinchi marta - gorizontalga yo'naltirilgan. Havo qarshiligiga e'tibor bermang. To'pning erga yaqinlashganda tezligi moduli quyidagicha bo'ladi:

1) birinchi holatda ko'proq

2) ikkinchi holatda ko'proq

3) uchinchi holatda ko'proq

4) barcha holatlarda bir xil

Parashyutchi 1-nuqtadan bir xilda tushadi 3-bandga (rasm). Trayektoriyaning qaysi nuqtasida uning kinetik energiyasi eng katta qiymatga ega?

1) 1-bandda.

2) 2-bandda .

3) 3-bandda.

4) Barcha nuqtalarda qiymatlar

energiyalari bir xil.

Dara yonbag'iridan pastga sirpanib, chana qarama-qarshi qiyalik bo'ylab 2 m balandlikka ko'tariladi (nuqtagacha). 2 rasmda) va to'xtating. Chana vazni 5 kg. Ularning jarlik tubidagi tezligi 10 m/s edi. 1-nuqtadan harakatlanayotganda chananing umumiy mexanik energiyasi qanday o'zgargan 2-bandga?

1) o'zgarmagan.

2) 100 J ga ortdi.

3) 100 J ga kamaydi.

4) 150 J ga kamaydi.

E to'liq = E kin + U

E kin = mv 2 / 2 + Jw 2 / 2 - tarjima va aylanish harakatining kinetik energiyasi,

U = mgh - Yer yuzasidan h balandlikda m massali jismning potentsial energiyasi.

Ftr = kN – suriluvchi ishqalanish kuchi, N – normal bosim kuchi, k – ishqalanish koeffitsienti.

Markazdan tashqari ta'sirda impulsning saqlanish qonuni

S p i= const koordinata o'qlaridagi proyeksiyalarda yoziladi.

Burchak momentining saqlanish qonuni va aylanma harakat dinamikasi qonuni

S L i= const - burchak momentumining saqlanish qonuni,

L os = Jw - eksenel burchak momenti,

L shar = [ rp] – orbital burchak momenti,

dL/dt=SM ext – aylanish harakati dinamikasi qonuni,

M= [rF] = rFsina – kuch momenti, F – kuch, a – radius – vektor va kuch orasidagi burchak.

A = òMdj - aylanish harakati paytida ishlash.

Mexanika bo'limi

Kinematika

Vazifa

Vazifa. Jismning bosib o'tgan masofasining vaqtga bog'liqligi s = A–Bt+Ct 2 tenglama bilan berilgan. Jismning t vaqtdagi tezligi va tezlanishini toping.

Misol yechim

v = ds/dt = -B + 2Ct, a = dv/dt =ds 2 /dt 2 = 2C.

Variantlar

1.1. Tananing bosib o'tgan masofasining vaqtga bog'liqligi berilgan

tenglama s = A + Bt + Ct 2, bu erda A = 3 m, B = 2 m/s, C = 1 m/s 2.

Uchinchi soniyadagi tezlikni toping.

2.1. Tananing bosib o'tgan masofasining vaqtga bog'liqligi berilgan

tenglama s= A+Bt+Ct 2 +Dt 3, bunda C = 0,14 m/s 2 va D = 0,01 v/s 3.

Harakat boshlanganidan keyin tana qancha vaqt tezlashadi?

1 m/s 2 ga teng bo'ladi.

3.1. Bir tekisda aylanuvchi g'ildirak burchak tezligiga yetdi

Harakat boshlanganidan keyin N = 10 inqilobdan keyin 20 rad / s. Toping

g'ildirakning burchak tezlashishi.

4.1 Radiusi 0,1 m bo'lgan g'ildirak burchakning bog'liqligi bilan aylanadi

j =A +Bt +Ct 3, bunda B = 2 rad/s va C = 1 rad/s 3. Yotgan ballar uchun

g'ildirak jantida, harakat boshlanganidan keyin 2 soniyadan keyin toping:

1) burchak tezligi, 2) chiziqli tezlik, 3) burchak

tezlanish, 4) tangensial tezlanish.

5.1 radiusi 5 sm bo'lgan g'ildirak burchakning bog'liqligi uchun aylanadi

G'ildirak radiusining vaqtga nisbatan aylanishi tenglama bilan berilgan

j =A +Bt +Ct 2 +Dt 3, bunda D = 1 rad/s 3. Yolg'on nuqtalarni toping

g'ildirak jantida, uchun tangensial tezlanishning o'zgarishi

harakatning har bir soniyasi.

6.1 radiusi 10 sm bo'lgan g'ildirak shunday aylanadiki bog'liqlik

g'ildirak jantida yotgan nuqtalarning chiziqli tezligi, dan

vaqt v = At ​​+ Bt 2 tenglamasi bilan berilgan, bu erda A = 3 sm/s 2 va

B = 1 sm/s 3. Jami vektor tomonidan tuzilgan burchakni toping

t = 5s keyin g'ildirak radiusi bilan tezlashtirish

harakatning boshlanishi.

7.1 G'ildirak shunday aylanadiki, radiusning aylanish burchagiga bog'liqlik

g'ildirak vaqtga nisbatan j =A +Bt +Ct 2 +Dt 3 tenglama bilan berilgan, bu erda

B = 1 rad/s, C = 1 rad/s 2, D = 1 rad/s 3. G'ildirakning radiusini toping,

agar harakatning ikkinchi soniyasining oxiriga kelib ma'lum bo'lsa

g'ildirak halqasida yotgan nuqtalarning normal tezlashishi

va n = 346 m/s 2.

8.1. Moddiy nuqtaning radius vektori vaqt o'tishi bilan quyidagilarga muvofiq o'zgaradi

qonun R=t 3 I+ t 2 j. t = 1 s vaqtni aniqlang:

tezlik moduli va tezlashtirish moduli.

9.1. Moddiy nuqtaning radius vektori vaqt o'tishi bilan quyidagilarga muvofiq o'zgaradi

qonun R=4t 2 I+ 3t j+2Kimga. Vektor uchun ifodani yozing

tezlik va tezlashtirish. t = 2 s vaqtni aniqlang

tezlik moduli.

10.1 Nuqta xy tekisligida koordinatali joydan harakatlanadi

x 1 = y 1 = 0 tezlik bilan v= A i+Bx j. Tenglamani aniqlang

y(x) nuqtaning traektoriyalari va traektoriyaning shakli.

Inersiya momenti

novda boshidan masofa L/3.

Misol yechim.

M - tayoqning massasi J = J st + J gr

L – novda uzunligi J st1 = mL 2 /12 – novda inertsiya momenti

2m - og'irlikning uning markaziga nisbatan massasi. Teorema bo'yicha

Shtayner inersiya momentini topamiz

J =? o'qiga nisbatan novda, markazdan masofada joylashgan a = L / 2 - L / 3 = L / 6.

J st = ml 2 /12 + m(L/6) 2 = ml 2/9.

Superpozitsiya printsipiga ko'ra

J = ml 2 /9 + 2m(2L/3) 2 = ml 2.

Variantlar

1.2. Massasi 2 m bo‘lgan sterjenning novda boshidan L/4 masofada joylashgan o‘qqa nisbatan inersiya momentini aniqlang. Rodning uchida konsentrlangan massa m.

2.2 Massasi m ga nisbatan inersiya momentini aniqlang

novda boshidan L / 5 masofada joylashgan eksa. Oxirida

tayoqning konsentrlangan massasi 2 m.

3.2. Tayoq boshidan L/6 masofada joylashgan o'qqa nisbatan massasi 2 m bo'lgan sterjenning inersiya momentini aniqlang. Rodning uchida konsentrlangan massa m.

4.2. Tayoq boshidan L/8 masofada joylashgan o‘qqa nisbatan massasi 3 m bo‘lgan sterjenning inersiya momentini aniqlang. Tayoqning uchida 2 m konsentrlangan massa mavjud.

5.2. Massasi 2 m bo‘lgan sterjenning sterjenning boshidan o‘tuvchi o‘qqa nisbatan inersiya momentini aniqlang. Konsentrlangan massalar m novda uchi va o'rtasiga biriktirilgan.

6.2. Massasi 2 m bo‘lgan sterjenning sterjenning boshidan o‘tuvchi o‘qqa nisbatan inersiya momentini aniqlang. Tayoqning uchiga 2 m konsentrlangan massa, o'rtasiga esa 2 m konsentrlangan massa biriktirilgan.

7.2. Tayoq boshidan L/4 joylashgan o‘qqa nisbatan massasi m bo‘lgan sterjenning inersiya momentini aniqlang. Konsentrlangan massalar m novda uchi va o'rtasiga biriktirilgan.

8.2. Massasi m va radiusi r bo‘lgan yupqa bir jinsli halqaning halqa tekisligida yotgan va markazidan r/2 masofada joylashgan o‘qqa nisbatan inersiya momentini toping.

9.2. Massasi m va radiusi r bo‘lgan yupqa bir jinsli diskning disk tekisligida yotgan va markazidan r/2 masofada joylashgan o‘qqa nisbatan inersiya momentini toping.

10.2. Massasi m va radiusi bir jinsli sharning inersiya momentini toping

r, uning markazidan r/2 masofada joylashgan o'qga nisbatan.

Presnyakova I.A. 1Bondarenko M.A. 1

Atayan L.A. 1

1 Munitsipal ta'lim muassasasi“Qahramon nomidagi 51-umumta’lim maktabi Sovet Ittifoqi Volgogradning A. M. Chislov Traktorozavodskiy tumani"

Ish matni rasm va formulalarsiz joylashtirilgan.
To'liq versiya ish PDF formatidagi "Ish fayllari" yorlig'ida mavjud

Kirish

Biz yashayotgan dunyoda hamma narsa oqadi va o'zgaradi, lekin inson doimo o'zgarmagan narsani topishga umid qiladi. Bu o'zgarmas har qanday harakatning asosiy manbai bo'lishi kerak - bu energiya.

Muammoning dolzarbligi aniq fanlarga qiziqish ortishidan kelib chiqadi. Kognitiv qiziqishni shakllantirishning ob'ektiv imkoniyatlari - ilmiy bilimning asosiy sharti sifatida eksperimental asoslash.

O'rganish ob'ekti - energiya va impuls.

Element: energiya va impulsning saqlanish qonunlari.

Ishning maqsadi:

Har xil mexanik jarayonlarda energiya va impulsning saqlanish qonuniyatlarining bajarilishini tekshirish;

Ko'nikmalarni rivojlantirish tadqiqot ishi, olingan natijalarni tahlil qilishni o'rganing.

Ushbu maqsadga erishish uchun quyidagilar amalga oshirildi: vazifalar:

- tadqiqot mavzusi bo'yicha nazariy material tahlilini o'tkazdi;

Biz saqlanish qonunlari harakatining o'ziga xos xususiyatlarini o'rganib chiqdik;

Ko'rib chiqildi amaliy ahamiyati bu qonunlar.

Gipoteza tadqiqot shuni ko'rsatadiki, energiya va impulsning saqlanish va o'zgarishi qonunlari tabiatning universal qonunlaridir.

Ishning ahamiyati fizika darslarida tadqiqot natijalaridan foydalanishdan iborat bo‘lib, bu yangi ko‘nikma va malakalarni oshirish imkoniyatini belgilaydi; Loyihaning rivojlanishi veb-sayt yaratish orqali kutilmoqda, unda keyingi eksperimental tadqiqotlar aniqlanadi.

I bob.

1. 1 Mexanik energiyaning turlari

Energiya turli jarayonlar va o'zaro ta'sir turlarining umumiy o'lchovidir. Mexanik energiya - bu tananing yoki jismlar tizimining ish qobiliyatini tavsiflovchi jismoniy miqdor. Tananing yoki jismlar tizimining energiyasi ma'lum sharoitlarda bajarishga qodir bo'lgan maksimal ish bilan belgilanadi. Mexanik energiya ikki turdagi energiyani o'z ichiga oladi - kinetik va potentsial. Kinetik energiya - harakatlanuvchi jismning energiyasi. Kinetik energiyani hisoblash uchun massa tanasiga to'g'ri keladi m bir muddat t doimiy kuch harakat qiladi F, bu esa tezlikning miqdori bo'yicha o'zgarishiga olib keladi v-v 0 , va ayni paytda ish bajariladi A = Fs(1), bu erda s - tananing vaqt ichida bosib o'tgan yo'li t kuch yo'nalishi bo'yicha. Nyutonning ikkinchi qonuniga binoan biz yozamiz Ft = m (v - v 0), qayerdan F = m.Vaqt davomida tananing bosib o'tgan yo'li o'rtacha tezlik orqali aniqlanadi: s = v Chorshanba t.Harakat bir xilda oʻzgaruvchan boʻlgani uchun s = t.Xulosa qilishimiz mumkinki, massa jismining kinetik energiyasi m, tezlikda oldinga siljish v, sharti bilan v 0 = 0, teng: E k = (3) Tegishli sharoitlarda potentsial energiyani o'zgartirish mumkin, buning natijasida ish amalga oshiriladi.

Keling, tajriba o'tkazamiz: Prujinaning potentsial energiyasini ko'tarilgan tananing potentsial energiyasi bilan solishtiramiz Uskunalar: shtat, o'rgatish dinamometri, og'irligi 50 g bo'lgan shar, iplar, o'lchov tarozilari, to'pni ko'tarish balandligini aniqlaymiz mexanik energiyaning saqlanish qonunidan foydalangan holda cho'zilgan prujinaning potentsial energiyasi. Keling, tajriba o'tkazamiz va hisoblash va tajriba natijalarini solishtiramiz.

Ish tartibi .

1. Massani tarozi yordamida o'lchaymiz m to'p.

2. Dinamometrni shtativga o'rnating va ilgakka sharni bog'lang. Keling, dastlabki deformatsiyaga e'tibor beraylik x 0 dinamometr ko'rsatkichiga mos keladigan buloqlar F 0 =mg.

3. To'pni stol yuzasida ushlab turing, dinamometr bilan shtat oyog'ini ko'taring, shunda dinamometr kuchni ko'rsatadi. F 0 +F 1 , Qayerda F 1 = 1 N, dinamometr prujinasining kengayishi bilan teng x 0 +x 1 .

4. Balandlikni hisoblang H T, tortishish sohasida cho'zilgan buloqning elastik kuchi ta'sirida to'p ko'tarilishi kerak: H T =

5. Keling, to'pni qo'yib yuboramiz va balandlikni belgilash uchun chizg'ichdan foydalanamiz H E, unga to'p ko'tariladi.

6. Dinamometrni uning cho'zilishi teng bo'ladigan qilib ko'tarib, tajribani takrorlaymiz x 0 +x 2 , x 0 +x 3 , bu dinamometr ko'rsatkichlariga mos keladi F 0 +F 2 Va F 0 +F 3 , Qayerda F 2 = 2 N, F 3 = 3 N.

7. Ushbu holatlarda to'pning balandligini hisoblang va chizg'ich yordamida mos balandlik o'lchovlarini bajaring.

8. O'lchov va hisob-kitoblar natijalari hisobot jadvaliga kiritiladi.

				H T, m	H E, m

kx 2 /2= mgH (0,0125 J= 0,0125J)

9. Tajribalardan biri uchun energiyaning saqlanish qonunini tekshirishning ishonchliligini baholaymiz = mgH .

1.2. Energiyani tejash qonuni

Keling, balandlikka ko'tarilgan tananing holatini o'zgartirish jarayonini ko'rib chiqaylik h. Bundan tashqari, uning potentsial energiyasi E p = mh. Tana erkin tusha boshladi ( v 0 = 0). Kuzning boshida E p = max, va E k = 0. Shu bilan birga, energiya ishqalanish natijasida tarqalmasa va hokazo yo'lning barcha oraliq nuqtalarida kinetik va potensial energiya yig'indisi o'zgarishsiz qoladi. shuning uchun mexanik energiyaning boshqa turdagi energiyaga aylanishi bo'lmasa, u holda Ep+E k = konst. Bunday tizim konservativdir, unda sodir bo'ladigan barcha jarayonlar va transformatsiyalar davomida yopiq konservativ tizimning energiyasi doimiy bo'lib qoladi. Energiya bir turdan ikkinchi turga (mexanik, issiqlik, elektr va boshqalar) o'tishi mumkin, lekin uning umumiy miqdori doimiy bo'lib qoladi. Bu pozitsiya energiyaning saqlanish va aylanish qonuni deb ataladi .

Keling, tajriba o'tkazamiz: Keling, cho'zilgan prujinaning potentsial energiyasidagi o'zgarishlarni tananing kinetik energiyasining o'zgarishi bilan taqqoslaylik.

	F da							E k	Δ E k

Uskunalar : frontal ish uchun ikkita shtat, o'quv dinamometri, shar, iplar, oq va uglerod qog'oz varaqlari, o'lchov o'lchagich, uchburchakli mashq tarozilari, jismlar elastik kuchlar bilan o'zaro ta'sirlashganda energiyaning saqlanish va o'zgarishi qonuniga asoslanadi , cho'zilgan prujinaning potentsial energiyasining o'zgarishi qarama-qarshi belgi bilan qabul qilingan u bilan bog'liq bo'lgan tananing kinetik energiyasining o'zgarishiga teng bo'lishi kerak: D E p= - D E k Ushbu bayonotni eksperimental tekshirish uchun siz o'rnatishdan foydalanishingiz mumkin, biz dinamometrni tripodning oyog'iga o'rnatamiz. Biz to'pni 60-80 sm uzunlikdagi ipga bog'laymiz, boshqa tripodda, dinamometr bilan bir xil balandlikda, biz oyoqdagi yivni mustahkamlaymiz. To'pni trubaning chetiga qo'yib, uni ushlab, biz ikkinchi tripodni ipning uzunligi bo'yicha birinchisidan uzoqlashtiramiz. Agar siz to'pni truba chetidan uzoqlashtirsangiz x, keyin deformatsiya natijasida prujina D potensial energiya zahirasiga ega bo'ladi E p =, qaerda k- bahorning qattiqligi Keyin to'pni qo'yib yuboring. Elastik kuch ta'sirida to'p tezlikka ega bo'ladi υ . Ishqalanish ta'siridan kelib chiqadigan yo'qotishlarni e'tiborsiz qoldirib, cho'zilgan bahorning potentsial energiyasi to'liq to'pning kinetik energiyasiga aylanadi deb taxmin qilishimiz mumkin: To'pning tezligini balandlikdan erkin tushganda uning parvoz masofasini o'lchash yo'li bilan aniqlash mumkin h. Ifodalardan v= va t= shundan kelib chiqadi v= s. Keyin D E k= =. Tenglikka bo'ysunish F da = kx olamiz: =.

kx2/2 = (mv) 2/2

0,04 = 0,04 dan beri cho'zilgan buloqning potentsial energiyasini o'lchashda xatolik chegaralarini hisoblaymiz E p =, u holda nisbiy xato chegarasi teng: = + = + Absolyut xato chegarasi teng: D Ep = E p. Keling, to'pning kinetik energiyasini o'lchash uchun xato chegaralarini hisoblaylik. Chunki E k = , u holda nisbiy xato chegarasi teng bo'ladi: = + ? + ? g + ? h.Xatolarmi? g Va? h xato bilan solishtirganda?lar e'tibordan chetda qolishi mumkin. Bu holda ≈ 2? = 2. Parvoz masofasini o'lchashning eksperimental shartlari shundan iboratki, individual o'lchovlar natijalarining o'rtacha qiymatdan og'ishi tizimli xato chegarasidan sezilarli darajada yuqori bo'ladi (D holi). Δ s syst), shuning uchun Ds av ≈ D tasodifiy deb taxmin qilishimiz mumkin. O'rtacha arifmetikning tasodifiy xatosining chegarasi N o'lchovlar sonining kichikligi quyidagi formula bo'yicha topiladi: Ds av = ,

Bu erda formula bo'yicha hisoblanadi:

Shunday qilib, = 6. To'pning kinetik energiyasini o'lchashda mutlaq xato chegarasi: D ga teng. E k = E k .

II bob.

2.1. Impulsning saqlanish qonuni

Jismning impulsi (harakat miqdori) tananing massasi va uning tezligining mahsulotidir. Impuls - vektor miqdori impulsning SI birligi: = kg*m/s = N*s. Agar p tananing impulsi bo'lsa, m- tana massasi, v- tana tezligi, keyin = m(1). Doimiy massali jismning impulsining o'zgarishi faqat tezlikning o'zgarishi natijasida sodir bo'lishi mumkin va har doim kuch ta'siridan kelib chiqadi, agar Dp impulsning o'zgarishi bo'lsa. m- tana vazni, D v = v 2 -v 1 - tezlikni o'zgartirish, F- jismni tezlatuvchi doimiy kuch, D t kuchning davomiyligi, keyin = formulalar bo'yicha m Va = . Bizda = m= m,

(1) ifodani hisobga olsak: D = mΔ = Δ t (2).

(6) ga asoslanib, biz o'zaro ta'sir qiluvchi ikkita jismning impulslaridagi o'zgarishlar kattaligi bo'yicha bir xil, ammo yo'nalishi bo'yicha qarama-qarshidir (agar o'zaro ta'sir qiluvchi jismlardan birining impulsi oshsa, boshqa jismning impulsi o'zgarishi bilan kamayadi) degan xulosaga kelishimiz mumkin. bir xil miqdor), va (7) ga asoslanib - o'zaro ta'sirdan oldin va keyin jismlarning momentlari yig'indilari teng, ya'ni. jismlarning jami impulsi o'zaro ta'sir natijasida o'zgarmaydi impulsning saqlanish qonuni jismlarning istalgan soniga ega bo'lgan yopiq sistema uchun amal qiladi: = = doimiy. Yopiq jismlar tizimining impulslarining geometrik yig'indisi ushbu tizim jismlarining bir-biri bilan har qanday o'zaro ta'siri uchun doimiy bo'lib qoladi, ya'ni. yopiq jismlar tizimining impulsi saqlanib qoladi.,

Keling, tajriba o'tkazamiz: Impulsning saqlanish qonunining bajarilishini tekshiramiz.

Uskunalar: frontal ish uchun tripod; kemerli laganda; diametri 25 mm bo'lgan to'plar - 3 dona; millimetr bo'linmalari bilan 30 sm uzunlikdagi o'lchagich; oq va uglerod qog'oz varaqlari; o'quv tarozilari; og'irliklar. To'plarning to'g'ridan-to'g'ri markaziy to'qnashuvi paytida impulsning saqlanish qonunining bajarilishini tekshiramiz. Jismlarning har qanday o'zaro ta'siri uchun impulsning saqlanish qonuniga ko'ra vektor yig'indisi

m 1 kg

m 2 kg

l 1. m

v 1 .Xonim

p 1. kg*m/s

l ′ 1

l ′ 2

v ′ 1

v ′ 2

p ′ 1

p ′ 2

markaziy

o'zaro ta'sirdan oldingi impulslar o'zaro ta'sirdan keyingi jismlarning impulslarining vektor yig'indisiga teng. Ushbu qonunning to'g'riligini o'rnatishda sharlarning to'qnashuvini o'rganish orqali eksperimental tekshirish mumkin. Gorizontal yo'nalishda to'pga ma'lum bir impuls berish uchun biz gorizontal qismli eğimli patnisdan foydalanamiz. To'p patnisdan dumalab, stol yuzasiga tegguncha parabola bo'ylab harakatlanadi. Tezlik proyeksiyalari

to'p va uning gorizontal o'qdagi impulsi erkin tushish paytida o'zgarmaydi, chunki gorizontal yo'nalishda to'pga ta'sir qiluvchi kuchlar yo'q. Bitta to'pning impulsini aniqlab, biz ikkita to'p bilan tajriba o'tkazamiz, ikkinchi to'pni patnisning chetiga qo'yamiz va birinchi to'pni xuddi birinchi tajribadagi kabi ishga tushiramiz. To'qnashuvdan keyin ikkala to'p ham patnisdan uchib ketadi. Impulsning saqlanish qonuniga ko'ra, to'qnashuvdan oldingi birinchi va ikkinchi to'plarning impulslarining yig'indisi to'qnashuvdan keyingi bu to'plarning impulslari yig'indisiga teng bo'lishi kerak: + = + (1) markaziy zarba to'plarning to'qnashuvi paytida yuzaga keladi (to'qnashuv momentidagi to'plarning tezlik vektorlari to'plarning markazlarini bog'laydigan chiziqqa parallel bo'ladi) va to'qnashuvdan keyin ikkala to'p ham bir xil to'g'ri chiziq bo'ylab va bir xil yo'nalishda harakat qiladi. birinchi to'p to'qnashuvdan oldin harakat qilgan, keyin esa vektor shakli impulsning saqlanish qonunini yozib, algebraik shaklga o'tish mumkin:p 1 +p 2 = p ′ 1 +p ′ 2 , yoki m 1 v 1 + m 2 v 2 = m 1 v ′ 1 + m 2 v ′ 2 (2). Tezlikdan beri v 2 to'qnashuvdan oldingi ikkinchi to'p nolga teng bo'lsa, (2) ifoda soddalashtiriladi: m 1 v 1 = m 1 v ′ 1 + m 2 v ′ 2 (3)

Tenglikning (3) bajarilishini tekshirish uchun biz massalarni o'lchaymiz m 1 Va m 2 to'plar va tezlikni hisoblang v 1 , v ′ 1 Va v ′ 2 . To'p parabola bo'ylab harakatlanayotganda, tezlikning gorizontal o'qdagi proyeksiyasi o'zgarmaydi; diapazoniga qarab topish mumkin l to'pning gorizontal yo'nalishda parvozi va vaqt t uning erkin tushishi ( t=):v= = l(4). p1 = p′1 + p′2

0,06 kg*m/s = (0,05+0,01) kg*m/s

0,06 kg*m/s=0,06 kg*m/s

To'plarning to'g'ridan-to'g'ri markaziy to'qnashuvi paytida impulsning saqlanish qonunining bajarilishiga ishonch hosil qildik.

Keling, tajriba o'tkazamiz: prujinaning elastik kuchining impulsini snaryad impulsining o'zgarishi bilan solishtiramiz Uskunalar: ikki tomonlama ballistik to'pponcha; og'irliklari bo'lgan texnik tarozilar; kalibrlar; Daraja; o'lchov lentasi; plumb liniyasi; 4 N yuk uchun bahor dinamometri; muftali laboratoriya shtativ; simli pastadir bilan plastinka; har biri ikki varaqli yozuv va nusxa ko'chirish qog'ozi Ma'lumki, kuchning impulsi doimiy kuch ta'sir qiladigan jismning impulsining o'zgarishiga teng, ya'ni D. t = m- m. Bu ishda prujinaning elastik kuchi tajriba boshida tinch holatda bo'lgan snaryadga ta'sir qiladi ( v 0 = 0): o'q 2-snaryaddan otiladi va 1-snaryad bu vaqtda platformada qo'l bilan mahkam ushlab turiladi. Shuning uchun skalyar shakldagi bu munosabatni quyidagicha qayta yozish mumkin: Ft = mv, Qayerda F- prujinaning o'rtacha elastik kuchi, ga teng t- bahorning elastik kuchining ta'sir qilish vaqti, m- raketaning massasi 2, v-snaryad tezligining gorizontal komponenti. Biz prujinaning maksimal elastik kuchini va 2-snaryadning massasini o'lchaymiz. Tezlik v munosabatidan hisoblab chiqiladi v=, qayerda - doimiy, A h- balandlik va s - snaryadning parvoz masofasi tajribadan olingan. Kuch ta'sir qilish vaqti ikkita tenglama bo'yicha hisoblanadi: v = at Va v 2 = 2bolta, ya'ni. t=, Qayerda x- bahor deformatsiyasining miqdori. Qiymatni topish uchun x birinchi snaryadda prujinaning chiqadigan qismining uzunligini o'lchang l, ikkinchisi uchun - chiqadigan novda uzunligi va ularni qo'shing: x = l 1 + l 2 . Biz parvoz oralig'ini s (plumb chizig'idan o'rtacha nuqtagacha bo'lgan masofa) va tushish balandligini o'lchaymiz h. Keyin tarozida snaryadning massasini aniqlaymiz m 2 va kaliper bilan o'lchash l 1 Va l 2 , bahor deformatsiyasining miqdorini hisoblang x. Shundan so'ng biz to'pni 1-snaryaddan bo'shatamiz va uni simli halqa bilan plastinkaga mahkamlaymiz. Biz chig'anoqlarni bog'laymiz va dinamometrning kancasini pastadirga bog'laymiz. Snaryadni 2-qo'l bilan ushlab, biz prujinani dinamometr yordamida siqib chiqaramiz (bu holda snaryadlar ulanishi kerak) va prujinaning elastik kuchini aniqlaymiz, parvoz masofasi va tushish balandligini bilib, biz snaryad tezligini hisoblaymiz

						mv, 10 -2 kg*m/sek	Ft, 10 -2 kg*m/sek

v=, keyin esa kuchning ta'sir qilish vaqti t =. Nihoyat, biz snaryad momentining o'zgarishini hisoblaymiz mv va kuch impulsi Ft. Prujinaning elastik kuchini o'zgartirib, tajribani uch marta takrorlaymiz va barcha o'lchovlar va hisob-kitoblarning natijalarini jadvalga kiritamiz h= 0,2 m va m= 0,28 kg bo'ladi: mv=Ft (3,47*10-2 kg*m/s =3,5*10-2 kg*m/s)

	F maksimal, N					s(tajribadan)m

Yakuniy natijalarning o'lchov aniqligi chegaralarida kelishilganligi impulsning saqlanish qonuni bilan tasdiqlanadi. mv=Ft (3,47*10 -2 kg*m/s =3,5*10 -2 kg*m/s). Bu ifodalarni (1) formulaga qo'yish va tezlanishni bahorning o'rtacha elastik kuchi orqali ifodalash, ya'ni. a=, biz snaryad masofasini hisoblash uchun formulani olamiz: s = . Shunday qilib, o'lchash orqali F maksimal, o'qning massasi m, tushish balandligi h va bahor deformatsiyasi x = l 1 + l 2 , biz snaryadning parvoz masofasini hisoblaymiz va uni eksperimental tekshiramiz. Tajribani kamida ikki marta bajaramiz, buloqning elastikligini, snaryadning massasini yoki tushish balandligini o'zgartiramiz.

III bob.

3.1. Energiya va impulsning saqlanish qonunlariga asoslangan qurilmalar

Nyuton mayatnik

Nyuton beshigi (Nyuton mayatnik) - mexanik tizim, Har xil turdagi energiyani bir-biriga aylantirishni ko'rsatish uchun Isaak Nyuton nomi bilan atalgan: kinetik potentsialga va aksincha. Qarama-qarshi kuchlar (ishqalanish) bo'lmasa, tizim abadiy ishlashi mumkin edi, lekin aslida bunga erishib bo'lmaydi, agar siz birinchi to'pni chetga surib qo'ysangiz va uni qo'yib yuborsangiz, uning energiyasi va impulsi o'zgarmagan holda uchta o'rta sharga o'tadi. oxirgisi, bir xil tezlikka erishadi va bir xil balandlikka ko'tariladi. Nyutonning hisob-kitoblariga ko'ra, diametri 30 sm bo'lgan, 0,6 sm masofada joylashgan ikkita to'p harakat boshlanganidan bir oy o'tgach, o'zaro tortishish kuchi ta'sirida birlashadi (hisoblash tashqi yo'q bo'lganda amalga oshiriladi. qarshilik) Nyuton erning o'rtacha zichligiga teng bo'lgan to'plarning zichligini oldi: p 5 * 10 ^ 3 kg / m ^ 3.

Radiusi R = 15 sm = 0,15 m bo'lgan sharlarning sirtlari orasidagi l = 0,6 sm = 0,006 m masofada to'plarga kuch ta'sir qiladi.

F? = GM²/(2R+l)² sharlar tegib turganda, ularga kuch taʼsir qiladi

F? = GM²/(2R)². F?/F? = (2R)²/(2R+l)² = (2R/(2R+l))² = (0,3/(0,3 + 0,006))² = 0,996 ≈ 1, shuning uchun to'pning massasi to'g'ri :

M = r(4/3)pR³ = 5000*4*3,14*0,15³/3 = 70,7 kg

F = GM²/(2R)² = 6.67.10?¹¹.70.7²/0.3² = 3.70.10?? N. Gravitatsiya tufayli tezlanish:a = F/M = 3.70.10??/70.7 = 5.24.10?? m/s² Masofa: s = l/2 = 0,6/2 = 0,3 sm = 0,003 m to'p t vaqt ichida t = √2S/a = √(2*0,003/5,24,10??) ga teng bo'ladi. 338 s = 5,6 min Demak, Nyuton noto'g'ri edi: aftidan, to'plar etarlicha tez birlashadi - 6 daqiqada.

Maksvell mayatnik

Maksvell mayatnik - disk (1), novda (2) ustiga mahkam o'rnatilgan, uning ustiga iplar (3) o'ralgan (2.1-rasm). Sarkac diski diskning o'zidan va diskda o'rnatiladigan almashtiriladigan halqalardan iborat bo'lib, mayatnik bo'shatilganda disk harakatlana boshlaydi: o'z simmetriya o'qi atrofida aylanadi. Harakatning eng past nuqtasida (iplar allaqachon ochilganda) inersiya bilan davom etuvchi aylanish yana novda atrofidagi iplarni o'rashga va natijada mayatnikning ko'tarilishiga olib keladi. Keyin mayatnikning harakati yana sekinlashadi, mayatnik to'xtaydi va yana pastga qarab harakatini boshlaydi va hokazo. Mayatnikning (a) massa markazining tarjima harakatining tezlanishini o'lchangan vaqtdan t va masofadan olish mumkin. h tenglamadan mayatnik bilan sayohat qilgan. Mayatnikning massasi m - uning qismlari (o'qi m0, disk md va halqa mk) massalari yig'indisi:

J mayatnikning inersiya momenti ham qo'shimcha kattalik bo'lib, formula bilan aniqlanadi

Bu yerda, mos ravishda mayatnik o'qi, disk va halqasining inersiya momentlari.

Mayatnik o'qining inersiya momenti ga teng, bu erda r- o'q radiusi, m 0 = 0,018 kg - o'qning massasi diskning inertsiya momentlarini sifatida topish mumkin

Qayerda R d - disk radiusi, m d = 0,018 kg - diskning massasi halqaning o'rtacha radiusi formulasi yordamida halqaning inertsiya momenti hisoblanadi. m k - halqaning massasi, b - chiziqli tezlanishni bilish A va burchak tezlanishi ε(ε · r), siz uning aylanish burchak tezligini topishingiz mumkin ( ω ):,Maatnikning umumiy kinetik energiyasi massa markazining translatsiya harakati energiyasidan va mayatnikning o'q atrofida aylanish energiyasidan iborat:

Xulosa.

Saqlanish qonunlari fizik nazariyalarning uzluksizligi asos bo'ladigan poydevorni tashkil qiladi. Darhaqiqat, mexanika, elektrodinamika, issiqlik nazariyasi, zamonaviy fizika nazariyalari sohasidagi eng muhim fizik tushunchalarning evolyutsiyasini hisobga olgan holda, biz ushbu nazariyalarda doimo bir xil klassik saqlanish qonunlarini (energiya, impuls va boshqalar) yoki o'z ichiga olishiga amin bo'ldik. ular bilan birgalikda yangi qonunlar paydo bo'lib, ular atrofida eksperimental faktlarni izohlash sodir bo'ladigan yadroni tashkil qiladi. "Eski va yangi nazariyalardagi saqlanish qonunlarining umumiyligi ularning ichki o'zaro bog'liqligining yana bir shaklidir." Impulsning saqlanish qonunining rolini ortiqcha baholash qiyin. Bu inson tomonidan uzoq tajriba asosida olingan umumiy qoidadir. Qonundan mohirona foydalanish temirchilik sexida mahsulotlarni zarb qilish yoki binolarni qurishda qoziqlarni haydash kabi amaliy muammolarni nisbatan oson hal qilish imkonini beradi.

Ilova.

Yurtdoshlarimiz I.V.Kurchatov va L.A.Arsimovichlar birinchi yadro reaksiyalaridan birini tadqiq qilib, reaksiyaning bu turida impulsning saqlanish qonunining to‘g‘riligini isbotladilar. Hozirgi vaqtda boshqariladigan zanjirli yadroviy reaktsiyalar insoniyatning energiya muammolarini hal qilmoqda.

Adabiyot

1. Jahon ensiklopediyasi

2. Dik Yu.I., Kabardin O.F. "Fizikani chuqur o'rganadigan sinflar uchun fizika ustaxonasi". Moskva: "Ma'rifat", 1993 yil - 93-bet.

3.Kuhling H. Fizika bo'yicha qo'llanma; Nemis tilidan tarjima qilingan 2-nashr. M, Mir, 1985 - 120-bet.

4. Pokrovskiy A.A. "Fizika bo'yicha seminar o'rta maktab" Moskva: "Ma'rifat", 1973 yil, 5-bet. 45.

5. Pokrovskiy A.A. “O‘rta maktabda fizika bo‘yicha amaliy mashg‘ulot”. Moskva: 2e nashri, "Ma'rifat", 1982 yil - 76-bet.

6. Rojers E. “Fizika qiziquvchilar uchun. 2-jild.” Moskva: “Mir”, 1969 yil, 201-bet.

7. Shubin A.S. "Umumiy fizika kursi". Moskva: " magistratura", 1976 yil - 224-bet.